Структура магнитно-ионосферных и авроральных возмущений / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Ленинград : Наука, 1977. – 151 с.

Умножение уравнения (1) скалярно на к, затем на В0 и урав­ нения (2) на В0 дает Выражая в уравнении (5) все возмущения через (к, v) с помощью уравнений (3), (6), (7), получаем дисперсионное урав- Рис. 1. Конфигурация силовых линий геомагнитного поля. Т о ч к и пересечения силовых линий с поверхностью Земли имеют геомагнитную широту 76°, долготное расстояние между ними составляет 2 часа. Заш трихована плоскость геомагнит­ ного экватора. нение для неоднородных (в общем случае Be к не парал­ лельна Im к) плоских магнитогидродинамических волн: где Cl = dp/dp, F l= £ 5 /4 ^ p , h = B0/ || В0 ||; подчеркнем, что здесь волновой вектор к, вообще говоря, комплексный. Поверхностные волны, распространяющиеся вдоль границы магнитосферы, также удовлетворяют дисперсионному уравне­ нию (9), если их длины малы по сравнению с размерами, харак ­ теризующими неоднородность магнитосферы. Особо просто эти волны ведут себя у экватора. В этом случае можно выбрать де­ картовы оси координат так, как показано на рис. 1. Веществен­ ная часть волнового вектора (к') ориентирована параллельно У0, мнимая же часть волнового вектора (к") обязана быть нормаль­ ной поверхности раздела, т. е. магнитопаузе. При рассмотрении волн малой длины можно пренебречь кривизной магнитопаузы и считать последнюю совпадающей с плоскостью а:=0. На рис. 1 и далее введены обозначения: к ' = Ве к, к " = 1 т к , к = к ' + гк''. Ро“ ' (к, V) = кгР + к 2 (Ь, В), Po«o'(v. В0) = (к. В0) Р , « ' (Ь, В0) = — (v, В0) (к, В0) + 5 02 (к, у). (5) ( 6 ) (7) х 100