Структура и динамика полярных токовых систем : материалы международного симпозиума «Полярные геомагнитные явления», 25-31 мая, Суздаль, СССР / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988.

особенновобластиразрываХаранга, картинавыглядитсложнее. Проведенные расчеты/3/ полейитоковсучетомтого, чтовнутренняяграницаплазменного слояимеетконечнуюширину, позволилисущественносблизитьрасхождениетео риисэкспериментом. Результатырасчетов,в/3/ представленынарис. I и2. Нарис. I показа нарассчитаннаякартинаконвекции; отчетливовиденхарактерныйдляразрыва Харангаязыкконвекциивполуночномсекторе. Нарис. 2 показанорассчитанное распределениепродольныхтоков. 4. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕПОЛЯВ МАГНИТОСФЕРЕИИОНОСФЕРЕС УЧЕТОМПРОДОЛЬНОГОСОПРОТИВ ЛЕНИЯ. Наличиеслояпродольно гоэлектрическогосопротивле нияприводитктому, чтокон векциявышеинижеслояпро дольногосопротивлениястано витсянеодинаковой. Сначаларассмотримоб ластьтоковзоныI. Будемсчи тать, чтомагнитныесиловые линииполярнойшапкиуходятв солнечныйветер. Вышеслояс продольнымсопротивлениемна этихсиловыхлинияхзаданаод нороднаяконвекцияотСолнца. Требуетсянайтиконвекциюв ионосфереиназамкнутыхмаг нитныхсиловыхлиниях. Для этогорешалисьуравнения/4/ V m - f ] = R nJii » ( 8 ) Рис. I. Распределениепотенциалазионо сферевслучаеразмытойвнутренней'границы плазменногослоя. где - потенциалвмагнито сфере, у). - потенциалвионо сфере , R - продольноесопро тивление, £р - педерсеновская проводимость, проинтегрирован наяповысотеионосферы. Для простотысчитается, чтоисточ никитоковназамкнутыхсило выхлинияхотсутствуют(т.е. токовзоны2 нет). Результатырасчета/4/ конвекциинижеивышеслояс сопротивлениемприведенына рис. 3. Вышеслояконвекция наоткрытыхсиловыхлинияход нородна. Такоймыеазадаем. Назамкнутыхсиловыхлиниях формируетсяобратнаяконвекция. Рис. 2. Распределениепродольныхтоков, соответствующихпотенциалу, показанномуна рис. I. Плюс- втекающиетоки, минус- выте кающие. Тонкиелинии- изолинииплотности продольноготока. 18