Смирнова, Н. В. Модели электронной концентрации Д-области ионосферы / Смирнова Н. В., Оглоблина О. Ф., Власков В. А. ; Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т [и др.]. - Препринт ПГИ-84-08-36.

При переход* от минимума солнечной активности к максимуму интенсивность излучения увеличивается в 2 раза. 3.4. Ионизация излучением L -fi (Q„) сад exp {-**■ N%(h.)-f(x)j <п"4^ Сечение ионизации и сечение поглощения <з^0г взяты кз [36], интенсивность при четырех уровнях солнечной ак тивности - из [35]. о 3.5. Ионизации рентгеновским излучением 1 * 10-100 A (fij). Qs = Z J(M2 4 (X)n.;(k)exp[-f(x) Z N,(li)4i W J x 1 ‘ ' (n.5) где n.^ - концентрации 0г и Nz на данной, высоте h., N, (Ь.) - содер жание этих компонентов в столбе атмосферы. Данные о сечениях ионизации 6 Jи сечениях поглощения 6 'rti взяты по [ 36] . Интен сивности J(A.) при различной солнечной активности приведены в [351 3.6. Ионизация жестким рентгеновским излучением Х<10А. Для расчета скорости ионизации жестким рентгеновским излу чением \<ЮА необходимо знать зависимость спектрального распреде ления потока в этом диапазоне от уровня солнечной активности^. Использована следующая методика оценки этой зависимости. Из графиков зависимости интегрированных потоков рентгеновского излучения *Р(»- 8 Д) и фактора жесткости tP(8-20%)/<P(>-&$,) от РЮ 7 , полученных в [37] по данным измерений потоков рентгена на спут нике "Содрал", находим: <Р(1-8А) =3,63 lg F(07 -Ю,&8 Ч ^ Г ) ' - " - 9 ' ^ ^ (П.6) Используя результаты работ [37-39J , превращаем фактор жесткости в температуру излучающей поверхности и при этой тем пературе находим отношекие^— ^ддя любого уровня солнечной активности. В итоге получаем следующие яависишзсти: 20