Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

4) низшая мода эффективно возбуждается на частотах ниже критической, выше этой частоты мода сильно поглощается. Общий случай. Представление возмущенной области ионосферы в виде точечной или неограниченной по горизонтали не соответствует действительности. В реальных условиях конечные размеры излучающей области ионосферы влияют на формирование искусственного излучения /55/. Характеристики ионосферного источника определяются по вертикали - распределением нелинейных токов, а по горизонтали - диаграммой направленности нагревной антенны. Внутри основного лепестка диаграммы направленности электронную температуру и нелинейный ток в радиальном направлении можно аппроксимировать выражением: P ( f , г) = Р(о , i) ex.p(-jYpo) , (4.44) где • 1 ! “ полуширина направленности антенны, <? , г - цилиндрические координаты точки наблюдения. На высотах ионосферы z ~ 100 км для ^ = 7.5 диаметр пятна "засветки" zpo« 2 0 км. Из рис.4 . I I видно, что характерные размеры нелинейного тока по вертикали ~ 10 км. Учитывая показатель преломле­ ния ионосферы в возмущенной области, находим, что размеры "ионосферной антен­ ны" сравнимы с длиной волны в среде. В соответствии с методикой, разработан­ ной в главе 2, представим ионосферный ток I ( Р .г ) = J(o ,г ) l - V / f i ) (4.45) в виде разложения по плоским волнам: + 00 ^ ( k t , i) = jJ J ( p , z ) € x p ( - lk t p)d f . (4.46) Интеграл (4.46) можно вычислить в полярной системе координат. Для этого введем угол ч> мевду векторами kt и 9 и воспользуемся соотношениями /95/: «xp(Lkt f)= e*p(lkt p cos ■f)=JE>l n’ Jm(k t f) eLm+ (4.47) f j n(a t)exP ( - i 4 I )tn"d t =an( 2 r r m% ( - A J) . Для Фурье-компоненты тока получаем выражение J ( i4 , г) =9Г?о Ы ' J ( 0 , г) ехР( - . (4.48) Для вертикального магнитного поля азимутальная часть синтеза в двумерном пространстве волновых чисел +•се ( f >г)= Я e (£ t , г) exp(Lkt p)dkt (4.49) вычисляется аналитическими методами и приведена в § 2.2. По методике, описанной в главе 2, были рассчитаны низкочастотные поля сигналов комбинаци­ онных частот (СКЧ) для различных высокоширотных условий. 94