Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

ведение поле» B t на поверхности Земли, в ионосфере на высоте 100 км и коэф­ фициента эллиптичности - отношением малой и большой осей эллипса поляриза .ни. Знак укапывает направление вращения вектора магнитного поля на поьерхн „чи Земли (верхняя часть рисунков). Поведение полей на Земле характеризуется отчетливыми резонансами волновода Земля-ионосфера, по резонансным частотам можно определить аффектив­ ную высоту волновода. Для "изотропной", "средней" и "гиротропной" моделей эффективная высота равна ЬЬ, 7Ь и Ь8 км соответственно. Поляризационные характеристики для всех трех моделей покатывают общее поведение: в окрестности резонанса в излучении на Земле повышается содержание поглощающейся моды. Поведение полей в ионосфере характеризуется наличием глубоких минимумов. Эти "провалы" прямо не связаны с резонансами волновода Земля-ионосфера, они наблюдаются на тех частотах, где фаза волны, отраженной от Земли, запаздывает на 180 относительно ионосферной. Это особенно хорошо видно для полей в случае "гиротропной" модели. Поведение поляризации излучения на Земле объясняется тем, что резонансы для волн правой и левой поляризации, как было показано в § 3 .2, имеют разную добротность, т.е . разную ширину резонансной кривой. Из-за этого соотношение между волнами разной поляризации при изменении частоты меняется. Поскольку резонансы для волн левой поляризации, (обыкновенная мода) имеют большую добротность, то на резонансных частотах относительное содержание этих волн должно повышаться. Дальняя зона. При большом удалении от источника генерации сигналов p » h , ( 4 . 4 2 ) где р - расстояние от источника до точки наблвдения, h - эффективная высота промежутка Земля-ионоофера, поля определяются двумя факторами: эффективностью возбуждения собственных мод волновода Земля-ионосфера и характеристиками распространения этих мод. Ионосферный источник обычно представляется диполем, характеристики волноводных мод находятся в приближении плоскослоистой или сферической симметричной среды. В ряде работ для нахождения полей на Земле от ионосферного источника рассчитываются ионосферные поля от наземного диполя и используется теорема взаимности: Р , - Е , ( < , 6 о ) = Р * -М * .- Б о ) , (4.43) где E t ( j . 6 o) - электрическое поле в точка j от дипольного источника I с дипольныы моментом pL , В0 - магнитное поле Земли. Поле представляется в виде суммы полей собственных мод волновода Земля-ионосфера. Такой анализ проводился для среднеширотных /48/ и высокоширотных /113/ условий. Для высокоширотных условий было найдено /И З / : 1) основной вклад в дипольный момент источника вносит холловская компонента тока на комбинационных частотах; 2 ) амплитуда сигналов слабо зависит от локальной электронной плотности, а в большей мере зависит от ионосферного электрического поля, которое может сильно изменяться в зависимости от авроральных высыпаний; 3) вблизи источника основной вклад в поле дают эффективно возбуждающиеся, но сильно поглощающиеся низшие моды волновода Земля - ионосфера. В дальней зоне преобладают высшие слабозатухающие моды волновода; 1 93