Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

стороны, на больших высотах увеличивается время релаксации температуры электронов т=м/&} . Это приводит к сглаживанию осцилляций температуры электронов д Т на высотах, где т становится сравнимым с S T ' . Сравнение педерсеновской и холловской компонент тока показывает, что на высотах максимума эти компоненты примерно равны между собой, а частотная зависимость этих величин в диапазоне 10 - 10 Гц слаба. Направление холловской компоненты тока с высотой меняется слабо, направление педерсеновской компоненты в окрестности максимума изменяется на обратное. Такое поведение происходит и з-за разной зависимости педерсеновской и холловской проводимостей от частоты столкновений и гирочастоты. Низкочастотный предел. Рассмотрим такие условия, при которых характерные масштабы ионосферного источника L малы по сравнению с длиной волны излучения. L « А (4.29) 2 . Такие условия выполняются для низких частот f-s 10 Гц и для малых "засветок" - узких диаграмм нагревных антенн. При этом справедливо квазистатическое при­ ближение, при котором d lv f = d i v i i =0 . (4.20) На низких частотах из-за большой проводимости вдоль силовых линий I 6 ,,1 » Iб Р1, |<эн| (4.31) можно положить Е г * 0. Уравнение (4.30) в этом случае превращается в двумерное уравнение Лапласа: [ Эг/Э х г + Э7Эуг ]ф =о . (4.32) Чтобы получить аналитические оценки, рассмотрим простую геометрию: в фоновой однородной ионосфере возмущенная область представляется в вице вертикального однородного цилиндра. Горизонтальную ось х выберем вдоль вдоль постоянного электрического поля, существующего в невозмущенной ионосфере. Введем интегрированные по высоте холловскую Z и и педерсеновскую Z Р проводи­ мости и их возмущения и й ! Р внутри цилиндра. Рассматривая решение урав­ нения (4.32) с граничными условиями непрерывности потенциала и нормальной к границе цилиндра компоненты тока Ф , ( г = а) = 4Pt ( г =а) (4.33) ограниченности решения при т - о и при ищем решение внутри цилиндра в виде г * а '■ cP 1 = r ( C cos f + D sin 'f) , (4.34) а вне его v > a : = E 0T r cos f ( Л cos + В s i n f ) . ( 4 . 3b ) Для коэффициентов в общем случае получаются следующие выражения /50/: A = 2 (2 Z p + a I p) - F В - £р д Z цF С = U Z p ( 2 I p + + д Е н ) a3 ' F ( 4 . 2 6 ) D= 2 £ p& r Haz F Р = Е с т / [ ( 2 1 (,* л 1 р ) г + * £ гн] . 90