Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

интегральная педерсеновская проводимость нижней ионосферы. От ночи ко дню V* меняется примерно от 300 до 150 км/с. В соответствии с этим и (3.26) при L “ 200 км расстояние между собственными частотами от ночи ко дню меняется в пределах &f=*(0.5 - 0.25 Гц). Помимо монотонного сгущения частот максимумов (минимумов) R (o j) (ркс.3.6-3.7) при увеличении параметра а области значе­ ний а ■ 0 .3 - 0 .5 Гц наблюдается относительно резкое увеличение частот. Этот фант, по-ввдимому, качественно объясняется тем, что при переходе параметра 1 Р / Z w через единицу фаза f t меняется на 5Г (3.27), что приводит к пе­ рестройке собственных частот резонатора и, соответственно, резонансной струк­ туры RСсиг). фи Z p / Z w * I верхняя ионосфера согласована с нижней ионосфе­ рой. При этом резонансная структура и величина максимумов R ( u j) должны существенно ослабляться. Согласно рис.3.6-3.7, на частотах f £ I Гц четко наблвдается минимум глубины модуляции резонансной структуры и амплитуды максимумов R (ит) в области значения а *= 0 .4 ("утро", "вечер"). При приближе­ нии к дневным условиям (а * 0 .7 ) также имеет место уменьшение величины мак­ симумов R (ит) и глубины модуляции, что, по-видимому, связано с возрастанием омических потерь в дневной нижней ионосфере, которая имеет значительную опти­ ческую толщину. В приближении оптически тонкой нижней ионосферы можно записать аналити­ ческую связь между R ( u j ) и коэффициентом прохождения волны на Землю D (и г). Используя закон сохранения энергии З Г . (3.28) где S 0- электрическое поле падающей волны, Е - электрическое поле в нижней ионосфере, п - альвеновский показатель в магнитосфере, и формулу для величины магнитного поля на Земле B =1f : Z HE , (3.29) где Z H -интегральная холловская проводимость нижней ионосферы, получаем D = i v z ^ ^ rT * i*T ' (3.30) <*) Сп|м) I* * здесь = ; С=В/В0 *B/h‘*’ E 0 . Формула (З.ЗЭ ) объясняет увеличение D (или В) при увеличении 21Р ( Е Р~ £ И) и существенно меньшую глубину резонансной структуры!) по сравнению c R . Поведение г/роиэьодных параметров коэффициента отражения (рис.3.8) и параметров коэффициента отражения при сильных возмущениях ионосферы, как и выше, можно объяснить особенностями поведения R;_ в области значений Z p/ Z w” I . 4. РАСПРОСТРАНЕНИЕ МОЩНЫХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ В ВЫСОКОШИРОТНОЙ ИОНОСФЕРЕ (НЕЛИНЕЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ) Наряду с пассивными методами исследований (диагностика естественных процессов с помощью приборов, установленных на искусственных спутниках Земли, ракетах, аэростатах и на Земле) важную роль в исследовании ионосферы играют методы активного воздействия на верхнюю атмосферу. Широкое распространение получили такие методы активного воздействия, как инжекция плазмы и ускоренных пучков электронов с помощью ракет, нагрев ионосферы мощным коротковолновым игллучением, воздействия акустическими волнами и др. /27,163,168,189/. Эксперименты по воздействию на ионосферу мощным коротковолновым излучением проводятся в различных пунктах в СССР (Москва, Горький, Мончегорск), в США (Боуадер, Аресибо) и в Норвегии (Тромсе), Это позволяет исследовать эффекты 80