Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

луча с выбранным направлением, например вдоль к * . В этом случав азимутальная часть синтеза выполняется численными методами с применением соотношения (2 .62 ). При азимутальной симметрии интегралы синтеза, записанные в полярных координатах, имеют вид . . V ‘(гг)’ г и г Г А „4 А 9 О Ф j * J о , (2.63) где поле вычисляется в точке с цилиндрическими координатами р , '-Р, Н . 0 - ранее введенный азимутальный угол в плоскости k t . Азимутальная часть интеграла вычисляется в явном виде после подстановки матриц Ф и в (2.63) и использования интегрального представления для функций Бесселя 4 2 ЭГ . . , . N 1 Г -LX 0U\ |3 + in 0 J" u ) = p F ) ] 8 • (2.64) В результате громоздких, но несложных выкладок для полей получается следующее выражение: (2.65) где функция Грина, проинтегрированная по углам, состоит из изотропной и анизотропной частей: А Л А О = + GT = J 0 ( ^ f ) G* =- 1 г (к^ p) О X X + Gyy 5 G * v - G у». & У Х - Оху ; Gxx + G y y &хх Gyy * ■Оух * G y y Сух + °ху ♦ О-хх + G y y t ( 2 . 66 ) здесь Jn (k t f>) - функция Бесселя. Поскольку решение получается численными методами, непосредственное использование функции Грина неоправдано из-за значительной протяженности источников по высоте. Поэтому целесообразно перейти к решениям, суммирующим вклады рассмотренных листов тока на разных высотах, С этой целью введем следующие обозначения: 2 m a x М Ь ’ ° ) = [ С А х ( * Ч . о , г , * ' ) j , ( k t , г ‘ ) d ? (2.67) « m a x * <)■*) ' J" ( kt , z ) dz ( 2 . 68 ) Порядок аргументов в скобках указывает на тип решения: так выражение (2.67) обозначает электрическое пола, когда Е-током является компонента , а (2.68) - электрическое поле, когда эта же компонента ( ^$ ) является Н-током. 54