Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

упрощается, отличные от нуля элементы матрицы имеют вид = 1 — n* / £ и ; = » Та, * T 4 t = - . Ц * (2*б0) Т зг = - £ х + n* » Т 4( = £ х . Если источники излучения аэимутально симметричны, то азимутальная часть синтеза выполняется аналитически, и в атом случае достаточно знать решение в зависимости от модуля волнового вектора I K t l вдоль произвольно выбранного направления'f =-Р0 . Двумерные интегралы синтеза сводятся к одномерным, что позволяет яснее понять основные особенности вычисления волновых полей. Разделим синтез на два этапа: на первом этапе получим выражения для полей, которые создаются г -сосредоточенным источником - плоским листом тока малой толщины д г , находящимся на высоте Ъ : J ( f , г ) = J ( f , г ' ) и г 8 ( г - г ) . (2.51) Поля от сосредоточенных источников описываются функцией Грина или функцией влияния. Пользуясь этими понятиями, решение задачи для распределенного по высоте источника можно построить с помощью интеграла а* « ( ? , z ) = J G ( f , Z Ы ) clz' . (2.52) Пользуясь линейностью, представим решение основного уравнения в волноводном представлении (cL/cU - L k 0 T ) * * 4дг|эКВ/с (2.53) в ввде суммы двух решений, удовлетворяющим уравнениям: Г = Й'н + З 'х ( d/ d* - l k 0 T ) £ n =45Г^„/с (2.54) ( c t/d u -L k o T )? ^ = 4 0 Г ^ / с . Компоненты тока и выбраны таким образом, что (2.55) Эго разбиение соответствует выделению потенциальной ( J,, ) и вихревой части ( ) токов: <)-ЭКв “ & II + ( j - i R o t j „ = 0 (2.56) D l i r ^ = О . Свойства полей, возбуждаемых такими токами, рассматривались выше, поэтому эти токи и соответствующие им решения называются Н-типом ( J i, e i) и Е-типом ( <jfн>€ и ^• Синтез решений производится одинаковым образом как для электрических, так и для магнитных полей. Поэтому для определенности ниже рассматриваются только электрические поля. 52