Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

обыкновенной и необыкновенной мод, наиболее значительное в тех областях, где их показатели преломления близки друг другу. Во втором методе взаимодействие мод не учитывается. Эго позволяет использовать изотропные модели, в которых показатель преломления описывает одну из мод. Эти результаты, можно использовать для квазиоднородных сред, а оценки для неоднородных моделей носят приближенный характер, и степень их применимости необходимо проверять проведением численного счета. В ОНЧ-диапазоне необыкновеные волны сильно затухают и ими можно пренебречь. Мнимая часть показателя преломления обыкновенных волн, называемых свистящими атмосфериками, мала по сравнению с действительной, поэтому можно рассматривать задачи в бездиссипативном приближении, а окончательные результаты корректировать на экспоненциальный множитель, учитывающий поглощение, В такой постановке рассматривалось излучение ОНЧ-сигналов в работах /48-51/. Так же, как и в КГК-диапазоне, на килогерцовых частотах поля вертикального ионосферного диполя возбуждаются малоэффективно по сравнению с горизонтальным диполем /51/: (|) (О 1 Е ? У Е ? ’| , (2.45) где Е , и Е ? вертикальные компонента электрического поля от вертикального и горизонтального диполей соответственно. Отметим два важных фактора, влияющих на формирование наземных полей от ионосферных источников. Первый фактор - значительное уменьшение конуса излучения на Земле при увеличении высоты излучателя. По закону Снеллиуса на Землю могут доходить лучи, лежащие в конусе углов ru s lnQ i. = п з1 п 9 , (2.46) где nl f 0 l , п ,0 - показатели преломления и углы в ионосфере и под ионосферой соответственно. Поэтому с увеличением высоты конус излучения (из-за роста показателя преломления) резко убывает: Л 0 « 1 / n l ( * ) • (2.47) Второй фактор рассмотрен в работе /60/. Для вертикально распределенных источников, расположенных вблизи основания ионосферы, эффективно будет излучать лишь нижняя кромка. У более высоких слоев фаза излучения быстро растет с высотой, и излучение соседних слоев взаимно гасится при разности фаз ~180°. Этот результат носит оценочный характер, поскольку используемая в анализе модель /ЕО/ некорректно описывает переход ионосферы в атмосферу: п ( l ) я ехр ( ( г - Ь ) / L ) , (2.46) где h - высота нижней кромки ионосферы, L - характерный масштаб неоднородности показателя преломления , П;.- скачок показателя преломления при г =h . В реальных условиях п (г) на границе атмосфера-ионосфера ведет себя как П М + А П ( 1 ) , ( 2 . 49 ) где а п ( г) —о при уменьшении высоты. В анизотропных и гиротропных средах оценку интегралов синтеза (2.3) можно провести только для частных случаев. Практически важным является случай, когда параметры плазмы меняются вдоль гиротропной оси. Такие условия приближенно выполняются в высоких широтах, где магнитное поле близко к вертикальному. Для вертикального магнитного поля волновое уравнение 51