Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

соотавтсгвии с формулой (1 .38 ). Роль ионосферного припала и плазмопаузы в формировании широтной зависимости обычно рассматривается отдельно: * п . Здесь аи и а п - множители, учитывающие ионосферный провал и плаэыопауэу. Согласно /70/, а и= <--8ие х р [-( L - L Mf / c L ^ ] , (1.40) где «0 .25*0Л Kp ,LM“4 .6 -0 .2 Кр , d M-0 .2 при L <L M, dM=0.7 при L> L„ . L - параметр силовой линии,связанный с инвариантной широтой X соотношением: Lc08*A.* 1 . Изменения инвариантной широты минимума электронной концентрации со временем суток Т и геомагнитной возмущенностью, характеризуемой индексом Кр, описываются регрессионной зависимостью /151/ А = 6 5 . 2 - г . Н - К р - 0 . 5 Т ± 2 ° , (1.41) где Т - в часах МL Т. Вопрос о связи положения ионосферного провала и плазмопаузы в каждом конкретном случае является открытым. В среднестатистическом смысле положение плазмопаузы совпадает с положением провала /174/, однако в отдельных событиях соответствие не обнаружено, более того и природа этих особенностей различна /134/. Вввду того, что в большинстве конкретных случаев изменение концентрации на провале и на плазмопаузе существенно отличается по величине (в 1.5-2 раза на провала и 1-2 порядка на плазмопаузе), влияние этих факторов можно учесть по отдельности, положив ап= ап ( T = T g , L ) = I . Этому условию удовлетворяет следующая форма множителя, описывающего влияние плазмопаузы r ( ' * o / lz ) 3 + [ l - ( W ,z ) $] « x p [ - ( L - L n ) / a J n] , Ь > L п , 1 , L 4 L п где L n- L -параметр пла зм опаузы ,^ - ее эффективная ширина. В утреннем секторе положение плазмопаузы определяется зависимостью / I 21 /: L n= 5.7 - 0.47 Кр. ( 1 . 43 ) Долготная зависимость - множитель а^. в (1.28) может быть представ­ лена в виде ( f ) = 1 ~ ^ c o sf , (1.44) здесь 'f - долгота. Согласно экспериментальным данным, cj, = 0 .5 . Неоднородности верхней ионосферы - множитель ан в (1.38) обычно выбираются в такой же форме, как и ионосферный провал - формула (1 .40 ). Отметим, что смешанные - построенные на основе теоретических и экспериментальных данных, - модели высокоширотной верхней ионосферы значительно отличаются от моделей диффузионного равновесия, что обусловлено неравновесностью плазмы в этом районе (полярный ветер). Переходная область между равновесными и неравновесными состояниями плазмы верхней ионосферы связана с ионосферным провалом и плазмопаузой. Это приводит к значительным трудностям и неопределенностям при моделировании внешней ионосферы в субавроральной области. а„ = (1.42) 32