Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

F E = 2..5 •<0 9 •exp ( 0 .25 •В v ) ( I . 19) Здесь F e выражено в ваттах, магнитного поля (нТл). Из рис, межпланетного 10 нТл,РЕ » 3*Ю, 0 Вт. * Рис.1.10. Общий поток энергии в одну из полусфер, связанный с токами полярно­ го каспа, при различных значениях Ву -компоненты межпланетного магнитного поля /115/. В у - азимутальная компонента I..IO следует, что при B v Важнейшим механизмом нагрева высокоширотной ионосферы является нагрев за счет плазменных волн. В экспериментах с помощью радара неко- герентного рассеяния в авроральнсй области на высоте 95 -ПЬ км наблюдались электроны с тем­ пературой около 1200 К вместо типичных вели­ чин в несколько сотен градусов, наблюдаемых на средних и низких широтах /175/. Ано­ мальная температура электронов показывала хо­ рошую корреляцию с электрическим полем кон­ векции. С помощью классического механизма джоулевой диссипации, при котором скорость нагрева описывается формулой ( I .17), невоз­ можно объяснить такие высокие значения элек­ тронной температуры. Авторы работы /181/ показали, что увеличение электронной темпера­ туры происходит из-за нестабильности плазмен­ ных волн, связанных с двухпотоковой неустой­ чивостью Фарли-Бунеыана. Волны нагревают ионы и электроны посредством волнового захвата. (^ ,Ю '6зргсм'3-.с1 Рис.I . I I . Высотные профили скорости нагрева. 1 - джоулев нагрев постоянным электрическим полем, с - высыпающимися частицами, 3 - плазменными волнами (ионная компонента), 4 - плазменными волнами (электронная компонента\ В - суммарная скорость нагрева. 18