Смирнов, В. С. Волновые процессы в полярной ионосфере / Смирнов В. С., Остапенко А. А. ; Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1988. – 114 с.

T fle Zp - в сименсах, Е о - средняя энергия высыпающихся электронов (каБ)> J - поток анергии высыпающихся электронов в эрг •см с . При выводе (1,16) предполагалось, что высыпающиеся электроны имеют максвелловское распределение по скоростям. К значению педерсеновской проводимости, определяемой формулой ( I . I 6 ), необходимо добавить проводимость, обусловленную ультрафиолетовым излучением Солнца, ^лирическая связь меаду Z р и зенитным углом Солнца г получена в работе /135/ по результатам измерений характеристик ионосферы станцией некогерентного рассеяния Е Р = 14 + 0 . 1 4 Е , ( 1 .1 7 ) где 2 - зенитный угол в градусах, изменяющийся от 40 до 100 . Формулы ( I .14)—( I .17) дают возможность рассчитывать джоулев нагрев по известным моделям электрического поля и высыпания частиц. Та­ кие расчеты были вы- выполнены в работах /115,135/ и приведены на рис.1.7. Вместе с величинами джоулевого нагрева для различных сезонов приведены плотности потоков энергии высыпающихся электронов. Как видно из рисунка, плотности потока электромагнит­ ной энергии в 2-3 ра­ за превосходят плот­ ности потока энергии частиц. Учитывая, что только часть энергии высыпающихся частиц расходуется на нагрев ионосферы, можно сде­ лать вывод, что ос­ новной вклад в нагрев ионосферы вносят ультрафиолетовое излучение Солнца и электродинамическая дис­ сипация. Пространственно-временные характеристики параметров ионосферы, связанных с процессами нагрева, имеют довольно сложную структуру, поскольку нагрев определяется многими факторами (электрическое поле, высыпание частиц, освещенность ионосферы). Преяде всего следует отметить сильную зависимость скорости нагрева от сезона и уровня геомагнитной возмущенности: при изменении Кр-икцекса от I до 5 диссипация электромагнитной энергии возрастает почти на порядок. В периоды равноденствия зависимость нагрева от 1{р-индекса является наиболее простой и может быть аппроксимирована линейной функцией Рис.1 .7 . Джоулев нагрев для различных уровней геомагнитной активности и сезонов. Нижняя кривая - нагрев за счет высыпаний. a L = 4 + 20 ■ К ( 1.18) где Q j - скорость нагрева одной из полусфер в ГВ т. Зависимость электродинамической диссипации от широты, местного времени и 16