Развитие радиофизических методов активного воздействия на высокоширотную ионосферу : сборник научных трудов / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т ; [отв. ред. А. А. Арыков].

сий за время порядка Юс, встал вопрос о повышении чувстви тельности установки на полтора-два порядка. Простым уве личением габаритов добиться этого невозможно, поскольку све тосила ДСИ растет пропорционально линейному размеру дифрак ционной решетки (ДР), а вес ОМЧ - пропорционально четвертой степени этого размера. Оценки показывают, что предельно до пустимый размер ДР, при котором прибор еще может быть ис пользован в экспедиционных условиях,~ 100x100 мм. Выигрыш по свету (g), по сравнению с используемой ОМЧ, при этом бу дет ~ 2.5. В статье / 7 / настоящего сборника описана методика ре гистрации сигнала, снимаемого с анодной погрузки ФЭУ, по зволяющая повысить чувствительность установки еще в 2.5-3 раза.Тем не менее, этого оказывается недостаточно для реше ния поставленной задачи. В принципе, есть еще две возможно сти повышения чувствительности ДСИ. Первая, наиболее прос тая - использование малошумящих фотоприемников с высокой, квантовой эффективностью: ФЭУ-79, установленный в приборе, имеет в красной области спектра квантовый выход менее 4$, тогда как эффективность современных суперквантоконов запад ных фирм превышает 20/2. Однако получить такие фотоприемники пока не представляется возможным. Второй путь - уменьшение потерь света как в самом ин терферометре, так и в системе проектирующей оптики. На ри сунке 2 представлена полная оптическая схема установки; соб ственно интерференционная часть выделена пунктиром. Рассмот рим работу проектирующей части в красной области спектра. Все измерения выполнялись с помощью гелий-неонового лазера ( Ъ = 6328 X ) , длина волны которого достаточно близка к крас ному дублету 01 ( = 6300 X, А 2 = 6364 X). Сначала свет попадает на поворотное зеркало М с алюми ниевым покрытием (коэффициент отражения ~ 85$), затем про ходит первую согласующую линзу , имеющую, как и вторая линза L 2 , ~ 8-9$ потерь из-за отражения на поверхностях и 2-3$ потерь из-за поглощения и рассеяния. Прямые измерения на длине волны 6328 X дали пропускание 87-88$ для каждой из линз. Пройдя первую оборотную призму Рт, имеющую аналогич ные потери на отражение, поглощение и рассеяние, свет через вторую согласующую линзу Ь 2 , попадает на коллиматор (коэф фициент отражения 87$), преобразуется в квазипараллельный