Развитие радиофизических методов активного воздействия на высокоширотную ионосферу : сборник научных трудов / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т ; [отв. ред. А. А. Арыков].

лой ( I ). Объяснение этому факту цано е работе / 6 / . Со отношение (I) получено, по- видимому, полуэмпирически по экспериментальным данным е режиме непрерывного облуче ния. В этом случае существен ную роль играют изменения колебательной температуры азота, химического состава воздуха. В расчетах / 5 / предполагается импульсный ре жим работы, большая часть энергии уходит е возбуждение именно колебательрых уровней, что и повышает значение про бойного поля, определенного по критерию равенства час тот, ионизации и диссоциа тивного прилипания. Заметим, что е условиях лабораторного импульсного разряда для определения критического поля про боя используется другой критерий - достижение за Еремя им пульса критической концентрации электронов. Крупномасштабная структура ИИО. При воздействии, для щемся единицы микросекунд, как указывалось выше, с точки зрения ионизации существенны шва процесса - дополнительная ионизация и диссоциативное прилипание электроноЕ к молеку лам кислорода. Поэтому изменение электронной концентрации Л описывается уравнением: ff ■ В КВ-циапазоне радиоволн трудно добиться сужения пучка, по этому можно пренебречь дифракционными эффектами. Оценки по казывают также, что,несмотря на относительно малую длитель ность импульса, можно пренебречь и дисперсией, так как не велика степень ионизации плазмы,и частота волны при моно - статическом воздействии далека от критической. В итоге мож но ограничиться геометрооптическим приближением: Рис.4. Зависимость час тоты ионизации от возмущен ного поля; к » : I - 9.6-10 ' [2 2 - 3-10“ ,^3 - 2-I0 15 см -3 й- <!♦ *)г> СЗ) 19