Распространение радиоволн в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1977. – 106 с.

Цинамнческая. Полна Г)^ засчетпоявлявшейся волныутечки. Вданном случаемеханизмусиления полностьюаналогиченто­ му, которыйимеетместо влампебегущейволны, гдевкачествезамедляю­ щейструктурыслужит плазменноеобразование /7/. Наиболееэфективно вионосферебудутусили­ ваться(иливозбуждать­ ся) теволноводныемода, фазовыескоростикоторых соответствуютскоростям вторгающихсяавроральных электронов(0.1-5 кэВ). Длянихкоэффициентза­ медлениясДф порядка 100. Частотыэтихтиповколебаний, каквидноизрис.5, примы­ каеткзначениюсори /Уг , т.е. дляусловийионосферы располагаютсявдиапазонедекаметровыхволн. Этоможетслу­ житьобъяснениемтого, чтовдругихдиапазонахэффектусиле­ ниявыраженменееярко. Коэффициентусиленияможетменятьсявбольшихпределах. Придостижениикритическихусловийтакойплазменныйусилитель можетперейтиврежимавтоколебаний. Внешнимпроявлениемта­ когорежимагенерациибудетпоявлениенадтепловогоспорадиче­ скогоизлученияионосферывдекаметровомдиапазонедлинволн. Подобноеизлучениенаблюдалосьмногимиисследователями/8/. Проведенныенаблюденияметодомвозвратно-наклонногозон­ дированияпоказывают, чтоприразвитииавроральнойсуббурина трассах, проходящихчереззонусияний, довольночастонаблю­ даютсясигналы, значительнопревышающиерасчетныйуровеньпо­ ляприионосферномраспространении. Этопозволяетрассчиты­ вать, чторассмотренныймеханизмможетбытьиспользовандля осуществлениярадиосвязивпериодыионосферныхвозмущений. Рис.5. Дисперсионныекри­ выедляплазменноговолновода/6/. 86