Распространение радиоволн в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1977. – 106 с.

4. Ииеетсяещеодинмеханизм, которыйпомогаетобъяснить интенсивныесигналыприионосферномраспространениирадиоволн вовремяионосферныхвозмущений, вызываемыхвторжениямииз магнитосферапотоковзаряженныхчастиц. Этотмеханизмсвязан свзаимодействиемэлектромагнитногополяичастиц, прикото­ ромпроисходитпередачаэнергииотчастицполю, чтоприводит кусилениюрадиосигнала. Однакодляреализацииэтогомеханиз­ мавионосфередолжнывыполнятьсяопределенныеусловия,позво­ ляющиеосуществитьтакоевзаимодействие. Схематичномеханизмусиления можнопредставитьследующимобра­ зом. Потокавроральннхчастиц, вторгающийсявовремясуббурив ионосферу, вызываетдополнительную локальнуюионизацию. Засчетани­ зотропиикоэффициентадиффузиине­ однородностьвытягиваетсявдоль поляиобразуетплазменныйволно­ вод, ориентированныйвдольсило­ войлиниигеомагнитногополя. По­ перечнаярадиоволна, рассеиваясь нанеоднородностях, можетвозбуж­ датьсобственныеколебанияплаз­ менноговолновода. Проведенныерасчетыпоказывают, чтоспектр собственныхколебанийплазменноговолноводавсвободномпро­ странствесмагнитнымполем, направленнымвдольегооси, рас­ положенвдиапазонечастотот0 до , гдеи>р- плазменнаячастота"волновода", шв- электроннаяциклотрон­ наячастота, исодержитмедленныеволны, т.е. волны, дляко­ торыхфазоваяскоростьменьшескоростисветаввакууме/6/. Подянтампрямыхизмеренийвионосференаблюдаютсянеод­ нородностисконцентрацией, существеннопревосходящейфоно­ вую. Этопозволяетвоспользоватьсядлякачественныхрассужде­ нийрезультатамиработы/6/. Дисперсионныекривыеднякругло­ гоплазменноговолноводасмагнитнымполем, заимствованныеиз работы/6/, представленынарис.5. Приинжекциипучказаряженныхчастицвдольосиволновода, медленныеволнымогутусиливатьсяпучкомипереизлучатьсяв свободноепространстволибосоткрытогоконцаволновода, либо ионосфера Рис.4. Зеркаль­ ноеотражениеот плотныхионосферных образований. 85