Распространение радиоволн в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1977. – 106 с.

родность. Впротивномслучаенаправлениедвиженияихпротиво­ положно. Последнееобстоятельствопозволяетвбольшинстве случаевустранитьнеоднозначностьвопределениинаправления движениянеоднородностей. Положим, чтовсистемеотсчета2 формаотражающейпо­ верхностинеменяетсявовремени. Тогдае уравнениеможно записать г = f (£/ 4 ) = f(x— 11 х±, у-U yt) ( 2 ) (полагаем, что U-z = 0 ). Пусть Z0 = £ 0 - среднийуровеньпо­ верхностиотраженияимаксимальныеотклонения JS Zмj = mQX<<: Z0. Тогдакоординатыточкиотражениявсис­ темеI можнозаписатьввиде: X “E0tg9 соз у У“zotg0sLnf. ВплоскостиХОУ точкаотраженияописываетпетли(рис.1), размерL которыхвнаправлениидвижениязависитотамплиту­ дынеоднородностейS z M искорости IT . РисЛ. Траектория движенияточкиотражения радиоимпульсаВгоризон­ тальнойплоскости. С- север, В- восток, цифры- времяот 20 час. в вминутах. РазвернемсистемуотсчетаI так, чтобыось Х1 совпала снаправлениемвектора11 . Тогда L = * 1 m a x - x imLn * Изусловияотражения/6/ x i= - 63