Распространение радиоволн в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1977. – 106 с.

ностиэлектрическогополяЕ, представимввидесуммыпотен­ циального"Ё,=- v ^ ивихревого Е„ слагаемых. Изуравнений !р " Максвелламожноподучитьприближенно: 1 s i s k . - 4 - . (44) т ш не d k Р Выражение(44) показывает, чтодлянизкочастотныхнеустойчи­ востейс ш= Ю2-0Л сек-1 и к= 1-10'3м-1 дляионосферные условийзаметноотличнымотI будеттолькоотношение -|гг_й= i!i£e_JiL_ Другимисловами, магнитныеэффекты tpz Шне сгк 1 » влияютвосновномнапродольныедвиженияэлектронов. Поэтому Ер можнопредставитьввидеЕГ= Р-Ь0 (Ь0 - единичныйвек­ торпогеомагнитномуполю). ИзуравненийМаксвелласледует: kx p = (45) Возьмемдивиргенциюотлевойиправойчастей(45) иучтем, чтоdivjlz = div j^^ . Тогда Р= kMC2k| { <JPkitf+ ^^l^Lo*^eo)+ gT °'pkj_] * (46) СучетомМГД-эффектовлинеаризованноеуравнение(5) дляэле­ ктроновзапишетсяввиде: .2 _ е .... • " п. i m -ТП' +-^£i шо-» (< klie0N ^ D 0 2 I n, t kU“ шне u> X lM U io-U eo) + e [ crPKi i F 0 I u>He ^ p I!1' ’ w ' J B 0 Y ( 4 7 ) Дисперсионноеуравнение, полученноеизусловияразрешимости системыуравнении(47) и(4) (прио<.»1) позволяетопреде­ литьчастотуш'„ иинкрементнарастания ^ ' ГД-неустойчи- вости: <-•>„- , шме'/ лх ktfk (48) 20