Распространение радиоволн в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1977. – 106 с.

Принципработыхолловскоймодыиллюстрируетсярис.16 (обозначениятеже, чтоидлярис.1а). Изусловиянепрерыв­ ностихолловскоготокавдольцепочкинеоднородностейследует, чтосгущенияплазмыбудутполяризованыпараллельно, аразря­ жения- антипараллельновекторускоростиэлектронов. Далее раскачканеустойчивостипроисходиттакже, какивпедерсе- новскоймоде. Вобеихмодахволнанеустойчивостираспростра­ няетсяпреимущественноздольгребняконцентрации nQ состо­ роны,обратнойнаправлениюхолловскогодрейфазарядов_впедер- сеновскоймоде,илисостороны,обратнойнаправлениюЕ0 вхол­ ловскоймоде. Еслиэлектрическоеполенаправленоподугломк гребнюконцентрацииплазмы, товобласти Е ионосферымелко­ масштабнаяструктураможетпоявитьсясобеихсторонгребня. СвязьмеждуГДидвухпотоковойнеустойчивостью. Выведен­ ныевышесоотношенияполученывпренебрежениилевойчастьюв уравненияхдвижениядляэлектроновиионов, когданеравенст­ во(4) справедливо. Какотмеченовработах/6,19/, учетуско­ рения ж инерцаальногочленавуравнениидвижениядляионов эквивалентенучетудвухпотоковойнеустойчивостиФали-Бунемана /20,21/. Нижебудетпоказано, чтодляусловий, обычнореали­ зуемыхвионосферепримасштабахнеоднородностейА= > (м, условие(4) дляэлектроноввыполняетсянавсехвысотахрегу­ лярныхслоевЕ ж F . Приучетелевойчастиуравнения(3) дляионовдисперси­ онноеуравнение(5) сохраняетфорду, есливопределенииэле­ ментовтензорапроводимостей cr-L заменить8-L на9^ = 0 ^ / ^ . где = i >-L-1 (и?- kU io) . ВобластиЕ ионосферы 0. « J . Поэтомуможнозаписать ко'1к, эёо',г£= ОХ- где o'1'1 - модифицированныйтензорпроводимостидляионов, в котором 8-l замененына0^ . Сучетомэтихсоотношенийдис­ персионноеуравнение(5) приметвид cok&k - Lwjeo-k - i ^ - " k 6 ' i k k o 'ek + (kU i 0 )"kS,ei<- kU eok 6 ‘ t"k - -LkUi 0 к + II1Г * S'1к + ~ ^ U ek =о. 10 eo <>i h (14) 9