Распространение радиоволн в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1977. – 106 с.

неустойчивостьвэтомслучаевозбуждаетсяпедерсеновскимто­ ком7 о= еп0(ТГ-0-Иео)= о-рЕр,тое можноназватьпедерсенов- скоймодойГД-неустойчивости. Принципработыпедерсеновской модыпредставленнарисЛа. Возмущенияплотностиплазмыизоб­ раженыввидецепочкишариков. Заштрихованныешарикисоответ­ ствуютизбыткам, анезаштрихованные- недостаткамконцентра­ цииплазмы. Стрелками, помеченнымибуквойЁ,, указанонаправ­ лениеветравозмущенияэлектрическогополя. Изусловияпосто­ янствапедерсеновскоготокавдольцепочкинеоднородностей следует, чтополеполяризации всгущенияхплотностинапра­ вленоантипараллельно, авразряжениях- параллельновнешне­ муэлектрическомуполюЕ0„ Рис.1. СхемаразвитияГД-неустойчивости. а- педерсеновскаямода; б- холловскаямода. ПоверхностьI - поверхностьравнойконцентрацииневозму­ щеннойплазмывсистемеотсчетах,у,П0; - скоростьдрей­ фаплазмы. Стрелками, помеченнымиTf , показанонаправление движенияэлементовцепочки неоднородностейвсистемеотсчета, перемещающейсясоскоростью11^. Из(5) следует, чтоЕ4 и U (= тг[Е(»В,"] пропорциональнып1/пс. ° о Впроцесехолловскогодрейфанеоднородностиснедостат­ комконцентраци перемещаютсявобластьболееплотнойплазмы, асизбытком- вобластьменьшихзначенийп0. Темсамымконт- 7