Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

A00= 2 i& E x Ex -Sin ( 0 ) ^ - 0 ) - p E 3 CcoscoH- t-ea cp l( 0 - ‘P)V аю = 2 ^ ^ Н 1 ш нЕу- (Л + к ^ и )Ех ) exp (lo )H-t); A-<. 0 = 2 loH( « Л ‘ к№ - 1шнЕу) exp (- LcoHt ) i A ^>=О-ЕдсBy.(expLG - Щ - ^ ) sin©)exp( A^ f=lQ£x Ex ((1- ~ )$ in 8 e x p ( iw Ht)-2sLncontex p (-19) A ^ = a E 3cE3C(expl(caHt + 0 ) + l ( 1 - ~ ) S i n 9 e x p AHr1 = - 1 & E X EX ( * - S Ln0 eocp ( - L o o Ht ) i A 20 = 2 i a E a.Ex - Sin(coHt + 0 ) + 1/2 PEX e x p L ( o )Ht - ( 0 + 4>)); A_2 о ~ ~ 1/2 pEx 60Cp + ( S - f ) - , О = i ( L ) . <±L° ___ ^ A { ™> шн (со2 _ ш г.) » Г W [ 60H Полный анализ выражения (1 3 ) достаточно сложен, поэтому далее огра ничимся случаем, когда возможны резонансы, т.е. когда знаменатели в уравне нии ( 13 ) близки к нулю, причем резонанс оказывается размытым либо за счет спектра £1 t либо за счет вариаций пространственного спектра флуктуаций |<^.. Считаем, что электромагнитная волна слабо возмущает траектории частиц (электронов) в замагниченной плазме, т.е. j кх /слзн « И , J' k1 /oo0< < \ . (1 4 ) Ограничимся случаем, когда вектор Е направлен вдоль оси ОС т.е., когда 0 = О. С учетом ( 14 ) оставим в формуле ( 1 3 ) члены, пропорциональные ПРИ этом сохраняются множители вида ЕЕ e x p I ( Q + U J 0 )~t , описывающие взаимодействие падающей электромагнитной волны с волнами плазменной турбулентности. Далее нас будет интересовать именно та часть скорости у у которая включает в себя эти члены, обозначим ее S V ( ^ ) Е Л П р I /kj-v° ) 'Н l P р1 ,е- 1(Л+сдЪ+Ср-р,)(инеЙ + 1 (р -^ 9 J [ (Л-(р-1)а;не-а)0+к2У0г) Зададим функцию распределения электронов в виде 2 fi <Г Где W Tie m, 3/2 - параллельная и перпендикулярная магнитному полю темпера тура электронов в энергетических единицах и перейдем от микроскопической скорости электрона к макроскопической, интегрируя по скоростям 8v~ ^ J ^ vx(v0,vz ,f) •f 0 ( v 0 , v z ) v 0 dv0d v I d f . 92