Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

г l . l . l . т ( , , Г , S t nW£- W £ COSWf i ^ (1 8 ) где G- ( Jc ) - спектр функции G- ( Г ) . Учитывая вышеприведенное условие ненулевого значения R при обобщении (1 3 ) на полную функцию Грина, вместо полного спектра G"j j (Ю можно подставить лишь его старшую по порядку £ часть G-j j (R ) ' (отметим, что это условие можно вывести не посредственно из уравнения (18 ).). Тогда выраженйе для полной функции Грина записывается следующим образом: frlj (Г*) “ P.V. &у (Г») + R tj б ( Г* ) , где r . fCr, sin W 6 - W £ cos W z A - &i j ( K ) ------------w 3-------------- = k i kj ( 19 ) ( 20 ) ( 2 1 ) •j k20(Ssin24r+i|Cos2'H/,) (K 2- k o n f ) ( k 2-l<on^) Перейдя в сферическую систему координат в нормированном пространстве бази са oL j (так, чтобы поверхность W s COnS"t представляла собой сферу в этом пространстве), взяв интеграл по модулю и найдя предел при —► О, получаем следующее выражение для тензора R • • ’• ЗГ zHi где R'j 4 Я к 2Л s in*р d<f 0-[j ( f 9 ) ol0 , A ^ A j 0 ^ tn o lric m, n, 6t r I T 3 a ¥ 4 4 ( 2 2 ) (2 3 ) ( f , 0 ) = s i n f COS0, f 2C f,0 ) = Sin f sin 9 , ^ =0f)=COSf ( 24 ) По всем трижды встречающимся индексам m. , П- в (2 3 ) производится сум мирование. L L Дальнейшее упрощение выражения для R.. в общем случае невозможно, и его надо проводить для каждого конкретного случая отдельно. Рассмотрим случай, когда поверхности равных значений функции корреля ции неоднородностей являются_эллипсоидами с полуосями g L , Ы 2 у £{,, в пространстве с базисом g j . Это означает, что в формуле ( 23 ) следу ет считать чаем: зг тогда для гзг v s ln ^ o / f о f i l f I 2 ч Ч i L i i X t l j из уравнения (2 3 ,2 3 ) полу- + 5 т ! + г И н d9 . ( 25 ) 60