Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

Л И Т Е Р А Т У Р А 1. Гинзбург В.Л. Распространение электромагнитных волн в плазме. М.: Наука, 1960. - 634 с. 2. Альперт Я.Л. Распространение электромагнитных волн в ионосфере. М.: Наука, 197 2. - 563 с. 3. Мизун Ю.Г. Полярная ионосфера. Л.: Наука, 1980 . - 214 с. 4. Власков В.А., Мингалев B.C., Мизун Ю.Г., Уваров В.М. Решение уравнения баланса ионизации для условий авроральной ионосферы // Исследо вания по геомагнетизму и аэрономии авроральной зоны. - Л., 1973. - С. 169-186. Г.X. Каменецкая О ГЕНЕРАЦИИ ИНФРАЗВУКОВЫХ ВОЛН В ПОЛЯРНОЙ ИОНОСФЕРЕ Многочисленные наблюдения высокоширотных микробарографических стан ций показывают /1-3/, что во время авроральных суббурь: а) звуковые дви жения авроральных дуг генерируют остронаправленные авроральные инфразвуко- вые волны (АИВ), которые приходят к Земле как ударные волны /1,2/; б) имеется связь высокочастотного инфразвука с геомагнитными пульсациями /1,2/; в) мощность инфразвуковых пульсаций падает с ростом частоты /2/; г) интенсивность пульсаций в ветреный период на порядок выше, чем в без ветренный и др. /2/. Имеющиеся теоретические работы по генерации АИВ основаны на уравне ниях, описывающих изменения концентрации, импульса и энергии всей среды с источниками в виде лоренцовской силы и джоулева нагрева /4,5/. Однако остаются еще непонятными в рамках развитой теории ряд наблюдаемых свойств АИВ. 1. Горизонтальная скорость АИВ, регистрируемая по прибытию пика удар ных волн на цепочке микробарографов (скорость следа), часто бывает в 2- 2.5 раза меньше горизонтальной скорости возбуждающей их авроральной дуги, которая определяется по наблюдениям фотокамер. 2. Имеется асимметрия механизма возбуждения АИВ. Меридиональная компонента их скорости направлена только к экватору. Сильные АИВ наблюда ются, когда дуги начинают двигаться к экватору /1/. 3. Дисперсия АИВ чаще всего бывает положительной (волны большей частоты имеют большую фазовую скорость) /3/, однако иногда встречаются случаи отрицательной дисперсии АИВ /6/. В настоящей работе, следуя /7/, получено дисперсионное уравнение для продольных волн в однородной плазме с током и нейтральным ветром с учетом волнового движения молекул, возникающего за счет обмена импульсами при соударении ионов и молекул. Одна ветвь этого дисперсионного уравнения с ~ k Voe , а другая - оказывается звуковой СО = k V зв + к. V 0T- В качестве исходной используем следующую систему 53