Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

Для отыскания асимптотических решений (1 0 ) аналогично /5,7/ может быть использован метод перевала /8/. В отсутствие поляризационного вырождения (например, в случае опреде ления предельной поляризации), когда коэффициенты системы ( 1 0 ) не имеют полюсов, для простой точки синхронизма ( ( t j ) = У * ( t g) = 0 , H ^ ftg ) + О имеем /5/ А и ___/ -Ж .. .. . -(гг гг) -lK0r ( i sb iV 4 S 9n r " ( t s) Ло~ ^ o \ r i t s)\'W 'e е ’ (12) Н I -Z S- v ( t )-e(r1-r2K K 0'f(t g b L ? r / / iS ^ ^ ll( t s;)• Аю 4 0|Y"(tg)l s Здесь введены обозначения: t g - момент времени, в который выполняется условие ( 1 1 ) - точка син хронизма, V, ^ Г 2 (ап2/Эси )^-2 а и 3 ( а л г/0си^ 6^ = ГггП (дп2/дсо)2 - 2 а 21 3(dnz/du>)2 б2 d r " ( t s)= L L ( t s) ■~ ( Д И ) При наличии поляризационного вырождения (трансформация волн в магнито активной плазме) коэффициенты системы ( 1 0 ) имеют полюса в точке синхро низма. Причем порядок полюса и порядок точки синхронизма совпадают (это легко показать аналогично /7/, исходя из конкретного вида Y и коэффици ентов ) . Коэффициенты трансформации для точки синхронизма и полюса первого порядка имеют вид /7/ - I ; - I S А20 ''k p l ^ ,,(t s )| -Lk0T ( t s) +L ЗГ-/А s jn V ( t 3) е~ (гг гг ) - [ г ^ г г (5п2/аш)^ - 2 a iZ ] 3(3пг/ 3ю ^ / U t s), М ' ‘•S' ,11 (1 3 ) А 21 _ / -2# Iko^tc)-L5T/4 S0M^"(ts) A10 к0|У ' ( t s)| е (Г1-Гг ) (Зп^/бо))^— 2 Q-i\ 1 3 ( 9п2/бсо ) 2 При сравнении коэффициентов трансформации (1 2 ) и (1 3 ) с аналогичными коэффициентами для плоскослоистой среды /5,7/ можно выделить некоторые особенности, характерные для многомерного случая: величина эффекта определя ется не только неоднородностью среды (второе слагаемое в коэффициентах но и неоднородностью лучевых трубок (первое слагаемое в коэффици ентах V ^ j j ), т.е. трансформация оС -волны в J3 определяется транс формацией множества лучей о С -лучевой трубки. Кроме того, оказывается Здесь учтено, что в точке синхронизма U.., = = U. ^ — U.J, — и»- и п ,= п2— П. 49