Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

Используя, согласно /12/, максимальное значение ОС — 11.2, можно оценить Cj, 0 = 5 . 5 2. Сравним также зависимости азимутальной анизотропии от скорости дрейфа в модели (1 2 ) и эксперименте /12/. При этом обнаружи вается, что в эксперименте спад анизотропии наступает при скоростях 6 0 0 - 700 м/с, т.е. гораздо позже, чем в модели (1 2 ). Соответствующие зависи мости изображены на рис.2. Для вычисления ОС ( Vo ) была использована за висимость к * ( V0) , найденная в работе /22/. Сопоставление уровня турбу лентности, найденного в п.4 для 0 Q = 5 .52 и ^ — 7 -10^ , приводится на рис.1 . Видно, что поведение уровня S n / П0 требуемого для нагрева электро нов и полученного в теории, как функции дрейфовой скорости, удовлетворитель но совпадает. При этом быстрый рост б п / п 0 происходит в диапазоне уме ренных электрических полей от 20 до 40 мВ/м, а далее имеет место участок насыщения на уровне ~ 3-4%. Этот результат был получен в экспериментах /21,23/, и здесь находит свое теоретическое подтверждение, наряду со значе нием уровня насыщения, известного по данным ракетных и радарных измере ний /5,21/. В этом случае, амплитуда электрических турбулентных попей должна составить, по линейным оценкам ^ ' Е "»р°‘ 20мВ/п ’ <17) как отмечалось в п.2. Расхождение с результатами измерений вытекает из малого значения радиуса корреляции бЕ . Грубая оценка р корр может быть получена для сильных полей EQ. Если исходить из положения, что грани ца линейной генерации определяется кинетическими эффектами для ионной ком поненты, и находится в районе , тогда к * —^:/С? И Р = 7 ~ = ---- - ~ 6 0 с м . * I ' S--------- г корр к * ^ Следовательно р корр "L о ^см‘ п,2)- Это не препятствует измерению бм /По ракетными зондами, так как их размер "L| « • jD КОрр- Фактически, зонды дпя измерения электрического попя на самом деле измеряют средне квадратическую величину флуктуации электрического потенциала <( 6 ) 2 7 . Ее значение составляет 6<|> — 1 0'Е эфф — 3 м ’ З мВ/м ~ 9 мВ, что согла суется с измерениями /25/. Здесь Еэфф - значение электрического поля, полу ченное в неявном предположении большого радиуса корреляции. Истинное зна чение бЕ — 8<f>I р корр ~ 15 -20 мВ/м, что согласуется с линейной оценкой (17 ). Несмотря на то, что рк орр<< :Ьо слабая остаточная корреляция была обнаружена /25/ и при разносе зондов ~ L 0, что позволило, в частности,про вести измерения фазовой скорости волн С * . Стабилизация ФБ-волн на указанном выше уровне ~ 4% по 6 П /П0 и ~ 20 -15 мВ/м по электрическому полю обязана, таким образом, целому комплек су нелинейных процессов, причем ключевым фактором является кубическая не линейность электронной компоненты. Как показано в п.3,4, именно она вызыва ет нелинейную депрессию фазовой скорости, и диффузионное нелинейное затуха ние ФБ-волн под большими углами к току. Волны, лежащие в конусе линейной генерации, стабилизируются за счет совместного влияния нелинейного смещения частоты, нагрева электронов (и перекачки части энергии в конус потерь за счет распадного трехволнового максимума), причем нагрев электронов обуслов-