Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

где функция Q ( ( j 0) может достаточно точно быть аппроксимирована а ( ^ 0) - ° - 4 + ° - 22 fj-o; пр« 1 0 - При использовании же самосогласованной схемы: „NL L k f l r r 1Г _ = \ Г - = _ - — j— — pk pk pi< k Тогда вместо Ck (Q ) получаем более сложное выражение а, 4 1 V 2 Z ( l - Z ) ' e x p ( - q 0 Z ) I 0 (q 0 Z ) d Z [ . -и ■$bd-*4) ирк NL * При малых надкритичностях ~ R, а при больших, когда \f _ — Cg, ИМРРМ ' рк О' бп По' (I +R) Cg >>! (0.4 + 0.22 с^0) (1 5 ) Следует отметить, что по мере увеличения к (т.е. приближения к гра нице генерации фазовая скорость стабилизированных волн должна возрастать. Для использованного приближения (1 3 ) найдем, что NJli 'S L A ilr r L IT _ — T - = u - PK k p< , k 2 P L . # f 1 1 1 0 » k* pk 0 Ь у- Pk S '- < £ )г к » Этот результат мы обсудим ниже в п. 6 . 5. Перейдем к рассмотрению вопн, распространяющихся под большими углами к тому, где \Гр -С< . Тогда, опираясь на тождество ( к , э с , ё Е)2 (к ,э ё - к ,е е )г k2(3 e - i;)2 sln2G<(5c) ,2_. г -----------------------“ kSl " а ( ж ) ’ где СС (>е) - угол, образованный векторами к и (5ё —к ) , найдем, что 1 е оо2, к Hi 2 ? (— — ) Sin сс(эе ) 21Г2 - 1\>. рэг L l эе d эе . Если волновой вектор к почти ортогонален "lPq , то дпя симметричного спектра ( 6п - / По) 1 т Л 0= О. Поэтому такие волны обладают малым нелиней ным смещением частоты, которое вдобавок маскируется относительно большой шириной доплеровского спектра. Основной нелинейный эффект кубической по правки для этих волн - возникновение дополнительного затухания, обусловлен ного R e A g . 37