Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

pslrtc^ + Q COS oC cos 8 = ---- 7 , ( 3 ) Vpz + f гце Q —угол между вектором волновой нормали и внешним магнитным полем. Дисперсионное уравнение для высокочастотных волн в однородной магнито активной плазме, полученное в рамках кинетической теории, имеет вид /3,5/ j3z t/Dn6- (-f-u. - iг + uir cos20 ) P4 + [2 ( i - v f + u ir cos2 9 - u ( 2 - o ') ] n2+ (1—U-) [ u - H —IT)2] = 0 , • (4 ) где Параметры IP и U. определяются соотношениями 2 2 2 2 L r = U ) p / U ) , и. = cuH / со , где СОр - плазменная шенгмюровская) частота, СОу - гирочастота, СО - частота волны. Величина J i V j/ С характеризует отношение тепловой скорости электронов V-p к скорости света в вакууме С • Уравнение (4 ) записано без учета соударений электронов с другими частицами. Пределы при менимости этого уравнения подробно обсуждаются в /3,5/. Следует заметить, что аналогичное дисперсионное уравнение может быть получено в рамках квазигидродинамического подхода /6 /. В этом приближении коэффициент D в (4 ) имеет более простой вид D =* i - и. cos2 0. (6) Из сравнения выражений (5 ) и ( 6 ) видно, что коэффициент D , полученный в рамках кинетического подхода, имеет особенности при |j.= 1/4 и U- = 1 . Наиболее существенным является то, что при С1 = 1/4 происходит изменение знака коэффициента D • Перейдем к случаю плоскослоистой плазмы. Для этого подставим выраже ния (2 ) и (3 ) в уравнение (4 ). В результате вместо ( 4 ) получаем уравнение шестой степени относительно a e f + a 5cf + aA ^ + o ( 3( f ^ c i z f + а 1 с} + а о = 0 • (7 ) Коэффициенты уравнения имеют вид = J32 i t D 6 , D6=jT l i7 + S ihVc0sV +3 (b U ) C0S4o^, ° 1 -4UL (1 —Ц ) «5 =-2psLno<rcosc/ j32ir D5 , T,_6s in2o^ u2-3u+6 г , . . л , , . . . . г (T-u)* О 1-" °^ - cos оО-6 (l-u )co s с/, 19