Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

OJ-f " + ^ ’ где Д - расстройка между частотой возникающей плазменной волны и ленгмюровской частотой, равной разностной частоте (сО^ —с0£ ). Тогда из ус ловия синхронизма ( 1 ), учитывая (3 ), путем несложных вычислений в прибли- ? Z 1 жении СО,, C0h «г получаем е.,6 2 2 А ~ ?i£X . „ (1 3 ) С* I5 f Для случая попутных вопн имеем из /4/: — ~ 2С/Т (1 4 ) o ) h С2 Из сравнения полученных выражений (1 1 ), (1 2 ) следует, что отстройки час тоты возбуждаемой плазменной волны от ленгмюровской частоты в точке взаимодействия в случае встречных взаимодействующих эпектромагнитных волн различны. А это фактически означает, что координаты точек синхронизма при СО?, Ч> 00^ в этих двух случаях не совпадают. ’ Величину пространственного разнесения этих точек можно оценить, если известен вид распределения электронной концентрации в невозмущенной плазме. В частности, для конкретной модели ионосферы: N = 4 .4 6 1lO ^ jj — ) ] W j/ C Z ~ 10- 4 -1 0 - , с°/з/ b'Jp, ~ Ю расстояние от точки трехволнового взаимодействия до точки, где cO-f = oUj1 в случае попутных волн 1 -1 0 м, а в случае встречных вопн 10 -10 0 м. В заключение отметим, что значения амплитуд вопн, участвующих в трех- волновом резонансном взаимодействии (в приближении заданного поля), коор динаты точки синхронизма в случае встречных вопн имеют существенные отли чия от случая попутных волн. Этот результат очень важен, так как позволяет по измеренным значениям амплитуды и рассчитанным координатам точки син хронизма, распространяющихся в ионосфере электромагнитных волн (одна из которых распространяется через ионосферу без отражения, а вторая отражается от некоторого уровня и возвращается в точку излучения, вычислять значение электронной концентрации N0 и градиент -fo ~ ^ &■— (где X-п и X g координаты точек синхронизма на участке, где в&лны распространяются в од ном направлении и на участке, где направления их распространения противопо ложны, N у) и - значения электронной концентрации в этих точках). Меняя частоты эпектромагнитных волн, т.е. меняя условия их взаимодействия, что фактически означает изменение Nn и Ng и соответствующих зна чений X и и X ^ > можно рассчитать производную , а затем восстановить профиль электронной концентрации. otx Л И Т Е Р А Т У Р А 1. Заславский Г.М., Мейтпис В.П., Филоненко Н.И. Взаимодействие волн в неоднородных средах. - Новосибирск: Наука, 1982. - 177 с. Цитович В.Н. Нелинейные эффекты в плазме. - М.: Наука, 1967. - г oa i ° раевский в -н-> Сагдеев Р.З. // Журн. техн. физики. - 1962 , т.32. - 1990?‘ ^ 1 ЙГ ТеЙН С ' М" ЯШИН Ю' Я" ЯШИНа Н-Ф’ " ИЗВ- ВУЭ0В- Ра« и°Физика. - 19905' - УТ УГбВа- Н6А238аЙНШТеЙН С ' М " ЯШИН Ю‘ Я‘ " ФИЗИКа плазмы’ “ 12