Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992. – 130 с.

U-)j — CO^ + , ( 1 ) гд е к 2 1 к - модули волновых векторов эпектромагнитных волн с часто­ тами U) 2 ч СО з соответственно, вследствие распадной неустойчивости появ­ ляется плазменная волна частоты СОj и волновым вектором к-^. Получить уравнения, описывающие процесс взаимодействия этих трех вопн, можно воспользовавшись уравнениями Максвелла и уравнениями квази­ гидродинамики. Используя стандартную методику, в частности, приведенную в работе /6 /, получаем систему, так называемых, укороченных уравнений дпя амплитуд взаимодействующих волн. равновесная концентрация плазмы. Связь между 00 и к. определяется локальными дисперсионными уравнениями Для определения амплитуд всех трех волн при резонансном взаимодействии из системы нелинейных уравнений ( 2 ) будем рассматривать установившийся ре­ жим, т.е. когда временные производные в (2 ) равны нулю. В этом случае получаем: 1. В приближении заданного попя вида (| а ,д | » |(X jq I представим Й^(Х) ( 2 ) k t f - и ) ? - , к* з С = ц £ , - со* ( 3 ) (4 ) в виде о 3( х ) = а 30 + а31 (X ) , 1а 311~ а 1 « l ^ o 1 Тогда из (4 ) получим: 1Г„ 30 2 (5 ) 9