Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

гае ^0= п* 1 ?г+ Ч> При У- " У - т а * следовательно 0* = 4.83. Осталось найти N 1/2 .(/2 • tfcMCs u>Hl) <J2+ ( ^ S )2 1/2 “ 0.57; <L- ( CS /V0) -0 .2 Щ f 4 W -2 * ^ ^ ?•ЮC>>; /c^JHL) — 0- 88 I -(Cs/V0) 4 ° V /2 2 < 38.48 2 (Gi ’ &z i ) - 2 i/z m i f ) 1/2 k * 2kj(q,v0- Cs) |2R(^2V q +Cs)I Ч Л 2 + с ! I ^ c i + R I D = l,-(cs / v .)z Д ,1/2 ______ } 2+ (Cs /V0)* | V i V ( к , С * ш в1)'/2 - 1 V ((V v o> -1 </2 — 5.85 ( к / к #) -0 .5 ; то О $ М ^ 5.35. к * . , Если — ^ к ^ к 13? Полученное решение (1 1 ) состоит из двух сомножителей, первый из которых - (экспоненциальный) - имеет основное значение. Менее достоверными в силу использовавшихся приближений являются детали поведения азимутального спект ра, описываемые вторым сомножителем (1 1 ). Сопоставление экспоненциального сомножителя с аппроксимацией данных /10/ и с использовавшейся моделью пространственного спектра обнаруживает несомненное сходство. Это позволяет сделать вывод, что процедура вычисления основных характеристик пространственного спектра близка к самосогласованной, а во-вторых, что азимутальная анизотропия квазистационарного спектра в зна чительной мере контролируется дифференциальной (распадной) перекачкой энер гии волн за пределы конуса нелинейной генерации. Указанный эффект обусловлен совместным влиянием электронной (векторной) и ионной (скалярной) нелинейно сти. Поэтому можно ожидать, что исключение малых действительных поправок в коэффициенте нелинейного взаимодействия 5^ приводит ко вторичной не устойчивости пространственного спектра. Такой вывод был сделан в работе /19/ на основе результатов численного моделирования. Согласно решению /11/ азимутальная анизотропия должна спадать по ме ре увеличения длины волны, хотя при этом возрастает погрешность приближения дифференциальной перекачки. Экспериментальные данные, имеющиеся на сегод няшний день /10,20/, говорят скорее об отсутствии частотной зависимости у азимутальной анизотропии, по крайней мере, при слабых и умеренных элект рических полях. 7. Как было показано в работе /13/, конкуренция неколлинеарных гармо ник спектра приводит к возникновению вторичной неустойчивости, разрушающей стационарное решение, причем инкремент вторичной нестабильности составляет (Ti Г г )1/2.- где J- ^ ^ - линейные инкременты конкурирующих мод. Эти оценки остаются справедливыми и в том случае, если конкуренция мод имеет какое-либо другое происхождение. Однако экспериментальные данные указывают, что квазистационарное со стояние, соответствующее типу 1 авроральных неоднородностей, т.е. слабоани зотропное решение является в достаточной мере устойчивым, что свидетельст вует о наличии мощного стабилизирующего фактора, гасящего вторичную не устойчивость, по крайней мере, в линейном по амплитуде начальных возмуще ний спектра приближении. Еспи амплитуда начальных возмущений велика настолько, что линейное приближение становится неприменимым, то вторичная неустойчивость может развиваться, приводя к переходу от 1 типа неоднородностей к 1У типу. 111