Распространение радиоволн в авроральной ионосфере : сборник научных трудов / под ред. Н. А. Горохова ; Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1992.

влиянием рекомбинационного затухания, а также конечной протяженностью ав роральной струи по высоте, причем в экваториальной зоне второй фактор дейст вует гораздо слабее из-за геометрии магнитного поля. По этой причине, види мо, зональное течение ярче выражено в зоне экваториальной электроструи, что приводит к преобладанию 1 типа ионосферных неоднородностей с фазовыми ско ростями Ур — С g . Косвенно на роль зонального течения в формировании 1 типа неоднородностей указывает результат численного моделирования двух потоковой неустойчивости в экваториальной зоне /16/, обнаружившего вырожде ние пространственного спектра при использовании двумерной сетки малого раз мера (8x24 м), не позволявшей моделировать влияние мод зонального течения. 6. Положение области зонального течения определяется законом нелиней ной дисперсии через законы сохранения, описывающие распадный процесс взаи модействия. При малых надкритичностях двухпотоковой неустойчивости, когда закон дисперсии ФБ-волн близок к линейному, зональное течение располагается в области углов 0 ~ ST/2 . При больших надкритичностях, когда Т/р' ^ С$, можно показать, что этот вывод остается справедливым, поскольку одномерный распад оказывается запрещенным из-<за роста Т/р1" как функции волнового вектора и векторного характера основной квадратичной нелинейности. Кроме то го, в пределе малых к закон нелинейной дисперсии при 0 ~^Г/2 дает -1 Up ( В ) — V0 И + R ) • (1 - 0 .0004 cos26 ) •cos0<<Vo . Поэтому нелинейная поправка к частоте исчезает в области зонального течения и становится возможным взаимодействие первичных волн с k j = к£, 10— Согласно /1/ уравнение динамики спектральной плотности (в приближении хаотических фаз) преобразуется к виду оО 3 л. ,2 NL 2 $ <|nJ > =2г < И J 7 +— at k Н к Up _оО 2 2 н 2 . s 1l< | M - i7 9 e y o i^ y - g p - < | n _ | (1 ) где 9^^— О (ось X направлена вдоль дрейфа), - матричный элемент не линейного взаимодействия, интегрирование в (1 ) производится по области зо нального течения. Для того, чтобы найти коэффициент диффузии по оси к ц , надо вначале вычислить значение | |2 • Используя результаты /17/, получим, что: 5, - Se, + Su , (2) ™ se t = Сс, { } l - / H I - Du Се -(С/2В0)(к,£,?г); ^ - ( т . / е 1 . . ) ( ^ - 1 Г т. + ( И Г ^ ^ / ^ ) ) « - ( В . | / в е . ) Г ' “ й, = » e > i ( / u ) H e w H. | R , I « 1 . Подставляя (5 ) в уравнения (3 ) и ( 4) , найдем ( 3 ) (4 ) ( 3 )