Распространение радиоволн километрового диапазона : [сборник статей] / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т ; [редкол.: М. И. Белоглазов (отв. ред.) и др.]. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1987.

(8а ) (U6) (tin) гдек- волновойчисло, характеризующеетело; zQ - импеданссвободногопространства. Такимобразом, радиальныйдипольв сфереописываетсятремя«тьиьамент- нымидиполями. Величинадипольныхмоментовзависитоториентаци исходного диполя, егорасстоянияотграницыразделаирадиусасферы. Обсудимэтизави симости. Напомним, чтосферасчитаетсямалойсравнительносдлинойволныв вакуме(неравенство (7). Случай|kaj > 1 мы будемназыватьмалойсферой, а|ка' чинажегоризонтальногомагнитногодиполядляоченьмалойсферывследствие наличиямножителяkQb стремитсякнулю. Амплитудыэквивалентныхдиполейма лыиз-замножителя 1/е,'т . Ясно, чтоосновнойвкладвполевноситвертикаль ногоэлектрическогодиполяприводитктому, чтосумарноеполеотэтихдвух диполей вkQa разменьшевертикальных которыевзаимноусиливают другдруга. Горизонтальныемагнитныедиполисинфавны, ноихвкладвполное полеоказываетсянесущественнымиз-замножителяkQb. Поэтомуприпрактиче скихрасчетахможноучитыватьтолькодвавертикальныхдиполяи,согласно (7), ихможнорасположитьнепосредственновначалекоординатнаграницераздела свакуумомирассматриватьодинвертикальныйдиполь(8а). Заметим, чтоеслирассматриватьвместооферическойграницыразделапло скую, то, какизвестно, дипольсмоментомР02, расположенныйнаглубинеь, можнозаменитьдиполем, расположеннымнаграницеразделаввакумесмомен- Формула(9) оченьблизкак(8а), отличиетольковмножителе3, характерном длязадачисосферическойгеометрией. 2. Вслучаедиполявсфере, направленногопо0, системаэквивалентных диполейописывается следующимивыражениямипри|kbj > 1: оказываютсяблизкими(а ь). Вели- ныйэлектрическийдипольРд® . Этообъясняетсятем, чтохотявеличиныРэ® иPgg^ одногопорядка, ноналичиепротивоположнонаправленогогоризонталь р(е) р(е) ikh •£'» °s (9) ( 11 ) ( 12 ) 93