Распространение радиоволн километрового диапазона : [сборник статей] / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т ; [редкол.: М. И. Белоглазов (отв. ред.) и др.]. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1987.

ческоерешениезадачиополедиполянатакихтрасахприпренебрежени отра жениемволнотграниц, когданеучитываласьтакженеоднородностьимпеданса впоперечномнаправлении, выполненоЕ.Л.Фейнбергом/9/ вформеизвестного рекуррентногосоотношения, применениекоторогокслучаюмногокусочныхтрас наталкиваетсянатрудностивычислительногопорядка. Поэтомунапрактикедля расчетафункцииослаблениянамногокусочныхтрассахчастоиспользуютсяпри ближеныеформулыМиллингтона/10/, областьприменениякоторыхнеисследова на. Известно, чтопогрешностьихтембольше, чембольшеразницавэлектриче скихсвойствахучастковтрасоы. Фуруцу/II/ решенызадачидляприподнятыхкорреопондирующихточек; рас смотренаболе сложнаямодельтрассы, когдакаждыйучастокотличаетсяне толькопроводимостью, ноивыоотойотносительнонекотороговыбраногоуров ня. Полученыеимформулы, какиформулыФейнберга, удобныдлятрас сма лымчисломдостаточнопротяженныхучастков, ноприводятктрудностивычисле нияполя, когдатрасасостоитизбольшогочислаучаотковмалойдлины. Эту трудностьпеснимаетипредставлениеполяввидемногократныхконтурныхин тегралов/12/. Возможностьучетаэлектрическихигеометрическихнеоднородностейболе общеговидаобеспечиваетметодчисленогорешенияодномерногоинтегрального уравнения/13-15/, вкоторомзависимостиимпедансаирельефаотрасстояния вдольтраосымогутзадаватьсяввиденепрерывныхфункций. Схемаэтогомето далегкообобщаетсядляприподнятойнадповерхностьюточкиприема. Недостат комметодаявляетсяегонеустойчивостьдлябольшихрасстоянийотисточника /13/. Вперечисленыхметодахпренебрегаетсянетолькодеполяризациейиот ражениемполяотграниц, новнихнеучитываетсяинеоднородностьимпедан саирельефавпоперечномнаправлении. Предпринятыепопыткиучетанеоднородногопоплощадиимпедансапосуще ствусводятсякоценкевлияниянеоднородноститипаострованаосновеисполь зованияпервогоприближенияприрешениидвухмерногоинтегральногоуравнения /16-15/. Предложеннаяв/16/ схемарешениязадачиприпроизвольномраспреде ленииимпедансанаповерхностиземлисоставленабездостаточногоматематиче скогообоснования, приведенныетамформулыимеютполуэмпирическийхарактер, однакообеспечиваютхороше совпадениесрезультатамимодельногоэксперимен та/18/. Наиболееобщийрезультат, относящийсякучетунеоднороднойповысоте атмосферы, приведенвработе/20/, гдедляоднороднойпоимпедансу земной поверхностиустановлено, чтовлияниеатмосферыэкспоненциальногопрофиля можноучестьведениемтакназываемогообобщенногоэквивалентногорадиуса Земли, зависящегоотчастоты, импедансаиотномеранормальнойволны. Толь конавысокихчастотах(f* 5 МГц) обобщенныйэквивалентныйрадиуссовпадает свведеннымране длялинейногопрофиляатмосферыэквивалентнымрадиусом, независящимотчастоты, импедансаиотномеранормальнойволны. Нанизких частотах (f< 50 кГц) влияниеатмосферыэкспоненциальногопрофиляоказывает сяпренебрежимомалым. Аналогичныйвыводсодержитсявработе/21/, гдепочастотнойзависимо стиделаетсявывод, что,например, начастоте100 кГцэквивалентныйрадиус можетбытьбольшеистинногорадиусаЗемлина5-15% взависимостиотпроводи мостиподстилающейсреды. Посколькунаамплитудно-фазовуюструктуруполясущественоевлияние оказываютэлектрическиесвойстваземнойповерхности, изучениюпоследнихпри даетсябольшоезначение. Дляихописанияширокоиспользуетсямодельподсти лающейсредыввидегоризонтально-слоистойструктурыотдельныхоблаотейс 71