Распространение радиоволн километрового диапазона : [сборник статей] / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т ; [редкол.: М. И. Белоглазов (отв. ред.) и др.]. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1987.

®ВКБ Т(0) Tj(0) Т 2 (0) Видно, чтоВКБ-приближениепримени мо, еслиh 1 неоченьсильноотлича I I I I етсяотh 2 (0 >0.5), авлияниефор 0 . 8 1.118 I.III I.III мыпереходанесущественно. 0.5 I.4I4 1.333 1.333 Знаякоэффициентотраженияи 0.3 1.826 1.538 1.520 учитываянабегфазы, можновычислить 0 .1 3.162 I. 8 I 8 I.80I двухсторониесиметричныеструктуры. 0.05 0.472 1.905 1.893. Взависимостиотгеометрическихраз- меровидлиныволнымогутвозникнуть какувеличениеамплитудывширокомволноводе(резонанс), такие ослабле ние(антирезонанс). Однакокакпоказываютрасчеты, этиявлениязаметнытоль коприсильномвозмущении. Так,например, если0 0.6, тоусиление(ослаб ление) непревышает 6%. Остановимсятеперьнадругихметодахрасчетаполей. Методпоперечныхсе ченийтакиесводитрешениезадачикбесконечнойсистемеалгебраическихура вненийвида(5).Однакоприналичи узловвпереходнойобластисистеманеудо влетворяет условию( 6 ), неявляетсярегулярнойие нельзярешатьметодом усечения. Последовательность можетнесходиться, т.е. точностьрешения нерастетсростомчислауравнений(?) /I/. Вместестемэтиметодыобладают большейобщностью: онипозволяютучеотьконечнуюпроводимостьстенокволно вода. Методомдвухмерныхтелеграфныхуравненийдлятонкоговпоперечнойко ординатеволноводаможнорешитьзадачустрехмернойнерегулярностью. Посколькувобщетеоретическомпланетруднооценитьпогрешностиэтихме тодов, мывоспользуемсядляэтогопостроенымвышеточнымрешением, исполь зуяегокакэталондляоравнения. Двухмерныетелеграфныеуравнения/3/предназначекы дляописанияэлектро магнитногополя, распространяющегосямеждудвумяэлектрическиизолированными проводниками, расположеныминамаломоптическомрасстоянии(I). Вотличие отобычныхтелеграфныхуравнений, гдеимеетсяпоперечноеоечениеиодномер ноераспространениеволнвдольлинии, мырассматриваемоднувыделенную поперечнуюкординатуираспространениеволнвдольповерхности. Методическипредлагаемыйвыводинтересенвтомотношении, чтопозволяет очитатьтелеграфныеуравнения какточныесоотношения. Исходаизуравнения сохраненияэарядаводномизпроводников: эр ж + div j - 0. Проинтегрируемэтоуравнение попроводникувпределахмалоготелесногоугла свершиной вцентреЗемли. Вновыхпеременых ч= f J» ( f f dr* 4 «f*J + 30 ,4>©dr получим двухмерноеуравнение сохранения наповерхностиЗемли(г=а): + Div i = О, гдеDiv i = g-g-j'— g sin 0 ie + a aIn б Щ V 6 , 4 » - сферическиекоординаты, определяющиеположениеточкинасфере. Введемтакженапряжениеu* ) E r dr. Междуповерхностнойплотностьюзарядаq, соднойстороны, инапряжениеми, сдругой, атакжемеждуповерхностнымто комi и поверхностнымградиентомнапряженияисуществуютсоотношения: 47