Распространение радиоволн километрового диапазона : [сборник статей] / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т ; [редкол.: М. И. Белоглазов (отв. ред.) и др.]. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1987.

Получающаясяприэтомзадачаинтегрированияобыкновенныхдиференциальных уравненийdea/dz=ikl^s ^ва, описывающихраспространениеплоскихволнчерез плоско-слоистыесреды/7/, детальноизучена/8/. Определивнаграницеr=d касательныекомпонентыполей, создаваемыеточечнымидиполями, расположенны мивволноводе (см. выше) и"сшивая" ихссответствующимирешениями£д, можнонайтикасательныекомпонентыполейвточке(г,8) ионосферы. Радиаль ныесоставляющиеполейветойточкелегконаходятояизуравненийМаксвелла. Описываемаявышесхемарешенияобсуждаемойзадачибылареализованана ЭВМБЭСМ-6, чтодаловозможностьполучитьчисленыеоценкинапряжености электромагнитныхполейв различныхситуациях. Мыобсудимлишьвопрособ эфективностивозбуждениядневноговолноводаионосфернымиисточниками. Вкачествеиллюстраци приведемрезультатырасчетовмодулярадиальной составляющейэлектрическогополя |Е | наповерхностиЗемлидлямеждународ нойлетнейдневноймоделиIRI-78 /9/. Дляэффективнойчаототысоударений электроновснейтральнымимолекуламибылаиспользованамодель, разработанная авторами/10/. ПараметрыЗемлисоответствуютморокойповерхности. Компонен тыгеомагнитногополя: ног= -32.7 А/м, ное=17.3 А/м, HQ(p =0.2 А/м. Ди- польныемоментырассчитывалисьпозначениямlQhg = 3-10^ А/мдляэлектриче скихдиполейиis = 2-10^ А-м2 длямагнитныхдиполей. НарисункахI и2 приведенызависимости |ег| от высотыионосферного источникаН, отсчитанойотповерхностиЗемли. Кривыесответствуютчастоте колебанийэлектромагнитногополя10 кГцираоотояниюмеждупроекциейисточ никанаповерхностьЗемлииприемником100 км. Сплошнымикривымиизображены зависимости, относящиесяквертикальнымдиполям, пунктиром- кгоризонталь нымдиполям. Рассмотреныдвеориентаци горизонтальныхдиполей: подолготе (Ч>=0) ишироте(ср =90°). Обсудимсначаларезультаты, относящиеся кгоризонтальнымдиполям. В областивысотионосферныхисточниковотначаласлоядонекоторойвысотыНс (врассматриваемом случае ~80 км) эфективностьвозбужденияприземного волноводагоризонтальнымидиполямизависитоториентациидиполей. Приэтом дляэлектрическихдиполейболе выгоднаориентацияподолготе, адлямагнит ныхдиполей- ориентацияпошироте. Заметим, чторассматриваемаяобластьвы сотсущественнаприраспространениирадиоволнвприземномволноводе/II/; именоонаопределяетзатуханиеифазовыескоростинормальныхволн. Сточки зренияпрохожденияволнчерезионосферуе можноназватьсущественонеодно родной, посколькунавысотахбольшеНсионосферуможносчитатьлокальноод нороднойсредой, анизотропнойвквазипродольномприближении/8/. Еслигори зонтальныйисточникрасположеннавысотах, превышающихНс, егоориентация невлияетнаэффективность возбужденияприземноговолновода. Заметим, что значениеН0 дляконкретноймоделиионосферынезависитотрасстояниямежду приемникомиисточникомислабозависитвдиапазонеСДВотчастоты. Значе ниеНсопределяетсявосновном градиентомэлектроннойконцентрации. Для дневныхмоделейионосферывеличинаНслежитвпределах75-85 км. Перейдемтеперьксравнительномуанализуэффективностивозбуждения волноводавертикальными игоризонтальнымидиполями. Рассмотримсначалаоб ластьН> Нс. Посколькувэтойобластиионосфералокальнооднороднаианизо тропнавквазипродольномприближенииисуществуетобобщенаятеоремавзаим ностидляионосферныхиволноводныхдиполей, качественноможноутверждать, чтогоризонтальныедиполидолжныбытьболе эффективнымипосравнениюссоот ветствующимивертикальными. Количественныеоценкидаютследующийрезультат. МодулькомпонентыЕг, возбуждаемойгоризонтальнымэлектрическимдиполем, примернов2 разапревышает| е | длявертикального диполя(рис.1). Для магнитныхдиполейэтопревышениедостигаетнесколькихдесятков(рис,2). 43