Распространение радиоволн километрового диапазона : [сборник статей] / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т ; [редкол.: М. И. Белоглазов (отв. ред.) и др.]. – Апатиты : Кольский филиал АН СССР, 1987.

Д. С. ЛУКИН, В. Б. ПРЕСНЯКОВ, П. П. САВЧЕНКО Расчет электромагнитных полей волн ОНЧ , излучаемых магнитным диполем в однородной ионосферной плазме ИзвестныерасчетыполейволнОНЧ, излучаемыхточечныммагнитным дипо лемводнороднойионосфернойимагнитосфернойплазме, проведенывдальней зонепутемасимптотическогопреобразованиясоответствующихинтегральных представленийметодомстационарнойфазы/1,2/. Намипроведеночисленноеин тегрированиедляопределенияполеймагнитногодиполяконечныхразмеровв окрестностиизлучателя. ВкачествеисточникаОНЧ-излученияпредполагаетсякруговаярамкарадиу саR стоком I, нормальрамкив составляетугол<=сс волновымвекторомк. ТогдаФурье-образэквивалентногомагнитноготокаимеетвид: м(2) 2я? J.j (Rkain оС) Rkain ot (I) где k i1 - функцияБесоеляпервогопорядка. Поместимисточниквначалосистемыкоординат (х, у, z): ось z направленаповнешнемумагнитному полюН0,волновойвекторксоставляетуголjs сН0. Тогдавыражениедляэлектрическогоимагнитногополей обыкновеннойинеобыкновеннойволннарасстоянииг вплоскости (xz) (рис.1) можнопредставитьввидеин тегралапопоперечнымотносительноН0 компонентамвол- Рис.1. Вектор ноеизображение ОНЧ-волн, излучаемых магнитнымдиполем. новоговектора: 1* ( 2 ) гдее,Ъ - векторыполяризации: (е*е)=1,Та = Введемобозначения: kx= к^, к„ = kQae, у - азимуталь ный УГОЛ В ПЛОСКОСТИ (х у ): d k i = kjjffd S'd q’ ; j> = г s i n e . Посколькуобыкновеннаяволнабыстрозатухаетивноситмалыйвкладвполе, будемучитыватьтольконеобыкновенную(свистовую) волну. Посленеобходимых преобразований(2) получимвесьмагромоздкиеконечныевыражениядлятрех взаимноперпендикулярныхориентациймагнитногомоментаишестикомпонент электромагнитногополяввидедвойногоинтегралапопеременным <ги у. Для набораориентацийинтегралпо принимаетвид: ‘ " ' j d(f > ( 3 ) 98