Распространение радиоволн в возмущенной ионосфере : сборник научных трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1983. – 165 с.

L = ^N+fi ~ СК0Р0СТЬрекомбинации(подробнеесм. /10/). Именноизсоотношения(4) призаданнойконцентрациизаряженных частицж мынаходимскоростьионообразования Q0 . Приведенным нарис.2 профилям N соответствуютразныепрофилискоростиионо­ образования Q0 : первому, меньшемупрофилю N соответствуютса­ мыемалые, непревышающие1.2-10 см-Зс-I профили Q0 (дляобоих значенийзадаваемойтемпературынейтральногогаза), второмупро­ филюи соответствуютнепревышающие10^ см~Зс-1 профили Q0 , третьему, самомубольшомупрофилю N соответствуютпрофили Q0 , достигающиевмаксимуме5 .57-103 cwr^c-I. Входящаявправуючасть уравнениятеплопроводностиэлектронов(2 ) скоростьпритокатепла засчетионизацииимеетвид: P g = £ o Q o > (5) где £ 0 - задаваемыйпараметрэффективностинагреванияэлектрон­ ногогаза, имеющийсмыслсреднейэнергии, переходящейвконечном счетектепловым, электронамотодногоактаионизации. Такимобразом, увеличениезначенийТе(рис.З) приувеличении концентрациизаряженныхчастицобъясняетсятем, чтоприэтомуве­ личилисьзначениявходящейвправуючасть(2 ) иопределяемойвы­ ражением(5) величиныPG - скоростипритокатеплакэлектронно­ мугазузасчетионизации» т.е. источникатепла. Посколькувуравнениетеплопроводностиионов(I) величинаQ0 невходит, топричинупрослеженногонарис.Зувеличениязначений Т-х приувеличенииконцентрациизаряженныхчастицнужноискать вдругихмеханизмах. Оказывается, припереходеотпервогоковто­ ромуитретьемуцрофилямконцентрациизаряженныхчастиц(рис.2 ) навысотебольше300 кмвозрастаетвертикальнаяскоростьзаряжен­ ныхчастицV?, котораяопределяетсяпоупрощенномууравнению движенияионов/10/, применениекотороговрассматриваемыхнаш пределахвысот, согласнорезультатам/II/, должнобытькоррект­ ным. Этоувеличениезначений приводитквозрастаниюроли "фрикционного" нагревания, описываемоговторымслагаемымвправой частивыражения(3) иобусловленногобольшимразличиемскорости ионовинейтральногогаза. Именно"фрикционным" нагреваниемобъ­ ясняетсяувеличениезначений приувеличенииконцентрацииза­ ряженныхчастиц, Рассмотримещеоднуособенностьтемпературногорежимаионо­ сферы. Длякаждогоизтрехиспользованныхврасчетахпрофилей концентрациизаряженныхчастиц(рис.2) величина(Те-тп) наод­ нойитойжевысотеменьшевовторомвариантезадаваемойтемпе- где Q0 - скоростьновообразования; 43