Распространение радиоволн в возмущенной ионосфере : сборник научных трудов / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1983. – 165 с.

Таккакинтеграл, входящийв(2), проанализированлишьвне­ которыхчастныхслучаях/6/, общеевыражениедля м и, следова­ тельно, для К ваналитическомвидеполучитьнеудается. Приве­ демвыражениедля м, вычисленноев/7/ дляпростогослучачпо­ верхностиснеоднородностямитольковпродольномнаправлении, за­ даннымиодномернойфункциейкорреляциигауссовоговида, M = v / | d ( 1 + V ^ 4 ) ■ Посколькувобщемслучае d /»° , том > I и, следовательно, к> I, что,согласновыводам/8,9/, соответствуетнеравномерному законураспределенияфазыфяуктуационнойсоставляющейсигнала. Таккакквадратурные’ составляющие х и у являютсялинейными функционаламиот"неровностей" ионосферныхслоев, учитывая, что впределахзоныФренеляразмещаетсямноготаких"неровностей", можносделатьвывод, чтоквадратуры X и у имеютприближенно нормальныйзаконраспределенияенулевымисреднимиисреднеквад­ ратичнымизначениями сг, исГ Какивслучаефлуктуацийсигналов вбезграничнойслучайно-неоднородной среде/8/, тольковасимп­ тотическомслучае ( В= 00 ) к = I I флуктуационнаясоставляю­ щаясигналаимеетравномерныйзаконраспределенияфазыирелеев- скийзакон распределения огибающей. Однакореальныеионосфер­ ныеслоиимеютшероховатыеграницысширокимпространственным спектромнеоднородностей. Поэтомуслучай, что D = °о (и, следо­ вательно, К= I), следуетсчитатьпрактическинереальным. Часто используемоевтеоретическихрасчетахпредставлениеоравноверо­ ятностифазфлуктуационныхкомпонентсигналов, соответствующее обобщенномурелеевскомузакону(законуРайса) распределенияамп­ литудсигналов, неимеетреальногофизическогообоснования. Такимобразом, нормальныйзаконраспределенияквадратури неравномерностьстатистическогораспределенияфазыфлуктуащтон- нойсоставляющейявляютсясущественнымисвойствамисигнала, от­ раженногооткаждогоионосферногослоя. Математическоймоделью такогосигналаявляетсяобщаягауссовавекторнаямодель, пред­ ставленнаяввидевекторасуммы Е=Е0 +йЕ, котораяописывается двумяпараметрами: В= тгг и к= , гдеАо - амплитударегулярнойкомпонентысигналаЕ0 . Таккаксигналвионосферномканалеможетбытьпредставлен ввиде (I), нарис.З.изображеныдляслучая П - 2 двевектор- 150