Распределение электронов и физические процессы в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1981. – 144 с.

2 (о. (5) AjE(r^) + — S (cOq )B= 0 , (4) С гдедх - лапласианпокоординатамх, ув Решение уравнения(4) вЕКБ-приближениииметвид Г£^го.о)1 Г“о f !7У —*1 Е(ГХ) . Е(Т 10 ) J « p [i- j d ij, интегрированиепроводитсяполучуэлектромагнитнойволны, Раскла­ дываярешение (5) помаломупараметру ™ получим О ^ [ {* со 1/2 й ] (1+м)‘ ( 6 ) ' 4е^ю)° У /4 М = Ма + Мц., ' СОо(10о " ^ )_шре / гдеМа, Му- коэффициентыамплитуднойифазовоймодуляции. Дляпрошедшегосигналакоэфициентамплитудноймодуляци 2 м = i . aPf -.. — . (7) а 4 co 0 (^o-ico) -ю£е п • акоэффициентфазовоймодуляции и«.i"o Г&£ --- з- -i ~я R .Гр? Ч-Т( 8 ) г" гдеЕ 0 = E (?i0 ) где r - радиусплазменогошнура. Посколькуотношениерадиусаплазменогошнуракдлиневолны многобольшеединицы, оказывается, чтоМфмногобольшеМ&. Таким образом, измеривкоэффициентмодуляци электромагнитногосигнала, можнооценитьвеличинуотносительныхфлуктуацийплотностиплазмы. Исследованияплазмыотражательногоразрядапоказали, что внекоторыхрежимахтакогоразрядасуществуютинтенсивныенизко­ частотныеколебанияплазмы. Дляизучениямодуляцииэлектромаг­ нитныхколебанийиспользовалисьреализаци заданойдлительности ( At = 50 мс), выборкикоторыхпроводилисьсразличнойзадерж­ койотносительноначаларазряда(рис. 2 ). Осциллограммы, представленныенарис.2, показывают, чторас­ пространяющаясявплазмеэлектромагнитнаяволнасильномодулиру­ ется. Следовательно, взаимодействиепоперечныхволноколебания­ миплотностиплазмызначительное. Уровеньамплитудыпрошедшего черезплазмусигнала: E(t) = Е ^ (t ) + Е(t ), 93