Распределение электронов и физические процессы в полярной ионосфере / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1981. – 144 с.

Здесьучтено, чтовеличинаполякаждоймодыпропорциональнахарак­ теристикенаправленостиантеныf ( ®0£) ввертикальнойплоскости исумированиепроизводитсявпределахшириныДН-антенны. Посколькупрактическиневозможноточновоспроизвести'’тонкую" структуруполяKB-сигналавреальномпротяженомволноводе, целе­ сообразноперейтиканализуегоусредненыххарактеристик. Усред­ нениесводитсякприменениюоперации: где ла - интервалусреднения, которыйвыбираетсятаким, чтобы внемукладывалосьпокрайнеймеренескольколепестков интерференционнойструктурырезультирующегополя. Проделавсоответствующиепреобразованияприусреднени какпоz , такипо/.получаемвыражение: V (а) * L v o s <2 b где V и"“т __________ , ов к* УчитываяэнергетическиеихарактеристикиДН-иеточника, можно вычислитькоэфициентС2 иперейтиквычислениювертикального профилясреднегоКЕадратанапряженостиэлектрическогополябез потерь: 1т? |2 _ 480at , pg у _ qs *s ,тпч I ol - а£лбsins' Og где р - мощностьизлучения; G - коэффициентусиленияпередающейантенны; ji - угловаяширинаантенны ДНвгоризонтальнойплоскости; е - ввертикальнойплоскости; •t - разностьмеждуугламивозвышениядвухсоседнихмод. Для горизонтальнонеоднороднойионосферысотношениеанало­ гично(10), но £s( 2 ), i>айqs берутсянадальностих. Можноот­ метить, чтовформулу(10) невходит.'высотаисточника. Окаопре­ деляетлишьдиапазонзначений8 или* как б и д н о и з сотношения (5), параметры >в"лучевых" мод. Этоозначает, чтосотношение (9) справедливокакдляназемного, такидляподнятогоисточника. Объединивв(9) всеслагаемыеприт!аводинсомножитель рБэ, получимвыражение: I - 1 ® 1 2- ^ 3 ’ котороеможнорассматриватькакприближеноезначениеинтеграла отфункцииРевпределах/ % ,&/ < гдееН)В- верхня инижня угловыеграницыпучказахваченныхвволновыеканалы"лучевых" мод. ЗдесьрЕ- непрерывнаяфункцияугла9, поэтому, увеличив