Радиотомография глобальных ионосферных структур / В. Е. Куницын, Е. Д. Терещенко, Е. С. Андреева [и др.] ; Акад. наук СССР, КНЦ, ПГИ. – Препр. ПГТ 90-10-78. – Апатиты : [б. и.], 1990.

разностной томографической задачи пропорциональны а 1/ а < о . Произ водные линейных интегралов .при кусочно-постоянной аппроксимации ис комой функции F будут разрывными. Это следствие того, что каждый ли нейный интеграл сумма интегралов по набору клеток. По мере изменения угла места ИСЗ луч встречает новую клетку, интеграл по одной этой клетке непрерывная функция угла спутника Ы.0 , но производная линей ного интеграла по Ы-0 будет содержать разрыв при касании лучом угла каждой клетки. С другой стороны измеряемая в эксперименте доплеров- ская частота является непрерывной функцией угла места спутника. Поэ тому кусочно-постоянное представление реконструируемой функции не позволяет анализировать фазоразностную задачу. Доплеровские или фазоразностные измерения требуют интерполяцию более высокого порядка нежели кусочно-постоянное представление регист рируемой функции. Соответственно иначе должна рассчитываться матрица переходе от реконструируемой функции к линейным интегралам, чтобы обеспечить непрерывность этой матрицы по координате ЙСЗ - <*-о (или углу места fi ). Если матрица прямой задачи Z jM ■' FM —I j непрерывна по углу спутника <Х,0, то вместо системы (14) можно получить систему по фазоразностным или доплероЕским данным путем дифференцирования (14) ПО углу oio t ijn FM * D j (Х5) Здесь D j =Д J j /До<о- доплеровские данные, конечно- разностное отношение (или производная) матрицы к приращению угла. Доплеровские данные определяются не только изменением .полной фазы, связанной с интегральной электронной концентрацией по лучу, но также и локальной электронной концентрацией /Vs в точке спутника. Поправка на доплеровские данные равна произведению./^ на составляющую скоро сти ИСЗ, направленную по лучу, равна - A /Vs cos (< l - l -ы.0) . эта по правка может быть внесена в итерационный алгоритм и получающиеся в процессе итераций значения на границе h = ks ионосферы будут по стоянно "подправлять" измеряемые значения доплеровской частоты. Вели чина изменения доплеровской частоты, обусловленная локальной элект ронной концентрацией может достигать долей Герца. Перейдем к расчету матрицы /^разностной задачи, которая, как уже говорилось, должна определяться по приращению матрицы Z.jM , не прерывной по углу спутника. Непрерывность матрицы Z.jM может быть обес печена путем введения конечных треугольных элементов для представле ния функции F (h ,Z ), т.е. когда искомая функция заменяется кусочно- ллэнзрной аппроксимацией. Гладкая функция F (h .rT ) заменяется непрерыв ной многогранной поверхностью аппроксимации, производная по углу ЙСЗ 12