Радиотомография глобальных ионосферных структур / В. Е. Куницын, Е. Д. Терещенко, Е. С. Андреева [и др.] ; Акад. наук СССР, КНЦ, ПГИ. – Препр. ПГТ 90-10-78. – Апатиты : [б. и.], 1990.

Таким образом, в силу природы фазовых измерений сводить пробле му ионосферной радиотомографии к задаче по линейным интегралам неце лесообразно. Определение начальной фазы простейшими системами регист рации приводит к большим ошибкам, а применение сложных многопозипион- ных и многочэстотных систем здесь не оправдано, поскольку существует возможность иного решения проблемы. В следующем параграфе предлагает ся метод решения задачи рэдиотомографии, опирающийся только на фазо- разноствые или доплеровские измерения, без определения начальной фа зы. Там же будет рассмотрено влияние искривления траектории лучей на результаты восстановления структуры рззными методами. I . ФАЗОРАЗНОСТНАЯ РАДИОТОМОГРАФИЯ Здесь параллельно будут рассмотрены задачи радиотомографии как по линейным интегралам, так и по разности линейных интегралов. По следняя задача соответствует рэдиотомографии по фазоразностныы или доплеровским измерениям. Обычная томография по линейным интегралам реализуется в проблеме реконструкции произведения N V электронной концентрации на эффективную частоту соударений по измерениям уровня Х ( 2 ) . Томографическое восстановление распределения электронной кон центрации N по линейным интегралам также можно было бы осуществить, если бы была возможность определения полной фазы радиосигнала (2) или иначе полной электронной концентрации по лучу. Однако это вызы вает, как видно из предыдущего параграфа, серьезные методические и экспериментальные трудвости. Тем не менее, в целом, практический ин терес представляет как задача радиотомографии по линейным интегралам, связанвая с реконструкцией У У по измерениям уровня, так и задача ра диотомографии по разности линейных интегралов, к которой сводится ре конструкция Л/ по фазорвзностным измерениям. . Вместо полярных координат (^,«с) далее удобнее использовать ор тогональную декартову систему координат (h .,t) : k - ( r - R ) - высота над поверхностью Земли, V =<* Я - "поперечное" (горизонтальное рас стояние по поверхности Земли в плоскости пролете ЙСЗ. При этом урав нение луча (3 ) уже не будет прямой линией k(T) = R L c o i ( Z ^ - r ) / i j - /] (Ю) Здесь (Vi t W-o - координаты приемников. Обратное к (10) соотношение аналогично (4) Г - T i ^ R t f i - a r c c o L i j j z coi.fi) ! ( I I ) 9