Радиофизические исследования высокоширотной ионосферы / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1994. – 125 с.

A i P + 4 n 'A t ! -i+'/S x(t)-W'[x (t)]} d t ; u. - S' f ^ Г ) Ay= jc/n(t) I х ( t , p - u ; [ x ( t , p ] o ( | j dt, (12) гдеИДх) - интеграл вероятностей от комплексного аргумента; j u=Vmt i /m4 , o £ ( t ) - i - ( l - T 7 T i ) - t T = Tz cos v + Tj_ sin IT, \70= 2 ^ . / $ с ; V - уголмеждувекторомрасеяния^ игеомагнитнымпо­ леглВс; 2cC(t)T-L * c^nft)»f-( 1 - T n / Ti)-t^ei u r - 4 - U ‘f + tv°(U0I eostf +uoisinO' co 5 |) ф и„ттс u 0 = 2 - u n- скоростьдрейфаионовотносительнонейтралов. Значки 2 и1 указываютнанаправления, паралельноеипер­ пендикулярноемагнитномуполюЗемлиBQ. Полученыевышеформулыявляютсянаиболе общимииэ тлеющихсявлитературе. При %>lrj = 0 (т.е. вотсутствиеполя­ ризационыхвзаимодействий) онипереходятврезультатиз нашейработы/II/. Из-замалыхпотерьэнерги электронапристолкновениях стяжелымичастицаминаправленаяскоростьегообычномного меньшехаотической, т.е. анизотропияфункци распределения, обусловленаядействиемвнешнегоэлектромагнитногополя, мала/9-10/. Надтепловыечастицысэнергиямиотодногодо несколькихдесятковэлектронвольт(фотоэлектроныиливторич­ ныеэлектроны) невносятсущественыхизмененийвионую компонентуспектрарасеяногосигнала, покоторойопределя­ ютсяосновныепараметрыионосферы/12/. Поэтомудажев сильномэлектрическомполеприрасчетеэлектродинамических 38