Радиофизические исследования высокоширотной ионосферы / Рос. акад. наук, Кол. науч. центр, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1994. – 125 с.

(20) I = 2 , 1 , n . Заметим, чтоинтегралыпоТздесьберутсявпределахотС доо». Этообстоятельствосвязаноспринципомпричиности, отражающимтотфакт, чтовформуле( 10 ) интегрированиепро­ изводитсятолькопопредшествующиммоментамвремени. Форму­ лы( 20 ) при^1£ = = 0 переходятввыражениедляфункци распределенияионовизнашейработы/10/. Этозначительно облегчаетанализполученыхформул. Вдальнейшемдляанализаирасчетаособеностейраспре­ деленияионоввусиленомэлектрическомполенампотребует­ сяболе простаяформазаписифункци распределения. При этомограничимсярасмотрениемплазмыснизкойчастотой столкновений, чтосответствуетусловиямвР -областиионо­ сферы. СпомощьюразложенияпомодифицированымфункциямБес- оеляиихинтегральныхпредставленийфункцию for можнопред­ ставитьтак: -'Jn'T Полагаявподынтегральномвыражени (20) t = е , функциюfop можнозаписатьввиде: ( 21 ) где с/г (т ) - 1 -( 1 * - т £ /Т:)• t To , V 0 = 2 Vo l\rc . n ___ -...__-- ___________ _________ i5