Пудовкин, А. И. Геомагнитные пульсации у земной поверхности и гидромагнитные волны в магнитосфере / Пудовкин А. И., Пудовкина Е. В. – Препр. ПГИ 90-10-78. – Апатиты : [б. и.], 1986.

Рассмотрим теперь поляризацию Альфвеновских волн. И з уравнения (9) видно, что вектор Ё электрического поля па раллелен вектору х-п (*,п ). Выбирая Е единичным, имеем окон чательно: Магнитное поле Ь определяется по формуле (З а ). Поляризапия магнитозвуковой волны определяется аналогично. Из условий (8) и (10) следует, что единичный вектор Б определяется выраже нием Магнитное поле снова определяется по формуле (З а ). Вывод формул (13) и (14) представлен полностью, т .к . по лученные соотношения даны в векторной форме, что удобно как для аналитических исследований, так и для численного анализа. Следует отметить, что формулы (13) и (14) теряют смысл при х-л » при распространении волн вдоль ввешнего маг нитного поля. Это обстоятельство соответствует тому, что в мегнитвой гидродинамике при чисто продольном распространении нельзя различить Альфвевовскую и магнитозвуковую моды. Для описания полного поля в этом случае следует вместо Альфвенов- ской и магнитозвуковой волн рассматривать-две парциальные волны, различающиеся только своей поляризацией. Именно, мож но считать одну из них поляризованной линейно с вектором Е , нальным и вектору В0 , и электрическому полю первой волны. 2 .3 . Поля в атмосфере Плоская монохроматическая МГД волна, падая из магнито сферы на ионосферу, порождает в аткосфере монохроматическое волновое пале, имеющее тот же горизонтальный след, что и па дающая волна. В атмосфере полное поле может быть представлено сунмой четырех парциальных волн, две из которых являются вол нами электрического типа, две - мзгнитного. Они описываются весьма просто: В коордиватэх, указанных на ри с.1 , эти уравнения примут вид, (13) (I* ) ортогональным £>0 , другую волну следует взять с Е , ортого- ■ £! = - [ > Л 1 (1 5 а ) (15в) если к у = 0 : 5