Проникновение радиоволн СВ диапазона через нижнюю ионосферу высоких широт / А. А. Арыков, В. Ф. Ларин, А. А. Остапенко, С. А. Румянцев ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-86-03-45.

где е , гп - заряд и масса электрона, S' - доля энергии, теряе мая электроном при одном соударении. Зависимости 8" , ■) , N от температуры брались в виде -ми % Уг ^ ^ [ ( Т е/Т п) +0,0/4ГТе/ Т Д ^ i ( T e/Tn) t N=N0CTe/T„) , (^0 . ^ $ , N o - невозмущенные значения величин. Таким образом, задача о проникновении интенсивного СВ радио излучения через нижнюю ионосферу при значениях угла 8, близких к 8.., сводится в приближении геометрической оптики к решению уравне- г. ней (4-6). Решение проводилось численно. Геометрический подход позволяет найти проходящую через нижнюю ионосферу мощность СВ из лучения и изучить ее зависимость от параметров ионосферы и исход ного волнового пучка. При этом остается открытым вопрос о точнос ти геометрооптического решения. Условия применимости приближения геометрической оптики нарушаются в области трансформации мод. Оценка точности описанного приближенного метода определения поля получена путем решения волнового уравнения. 4. Сравнениес результатами ререния волнового уравнения. В олоскослоистой ионосфере решение волнового уравнения (I) представляется в виде интеграла Фурье. Отдельные Зурье-гарыэннка - это плоские волны с поперечными (относительно оси Z ) волновыми числами > их амплитуды находятся из системы / 9 / связанных обыкновенных дифференциальных уравнений 4-го порядка /■/Д л _ | | = LkJ-e. (7) Здесь ё - вектор, составленный из поперечных компонент полей Е,В: ё - [ \ , Еу, Ву] , к 0 = и)/с , матрица Т определяется тен зором диэлектрической проницаемости для холодной магнитоактивной плазмы £ и направлением распространения плоской волны: - e zy " x \nxny/£ iZ ; I- ( * * / £ , * 1 ’ ~ггхп у / ^гг <L(- €£ % ^ У п , п у , £ j- e j e e ^ + п * ; ~ e yin y • €хг£гх ) " ^ £гг(е* у £* Л у ) + П*П*-> е * г П У ’ А Т= ~ €гх. пх - € г* п у