Проникновение радиоволн СВ диапазона через нижнюю ионосферу высоких широт / А. А. Арыков, В. Ф. Ларин, А. А. Остапенко, С. А. Румянцев ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-86-03-45.

d S - элемент площади на нижней границе ионосферы 2 1 = 70 км; Е( Z ) - электрическое поле волна, С - скорость света. Зависимость аг от Е( 2 ) учитывает саыовоздействие радиоволны, проявляющееся при больших мощностях, когда нагрев электронов приводит к возраста нию частоты столкновений и изменению концентрации электронов / I I , 13/ (на высотах 2 ^ 80 км за счет температурной зависимости ко эффициента рекомбинации концентрация электронов увеличивается при нагреве). При записи выражения для выходной мощности в виде (4) предполагается, что выше уровня трансформации амплитуда волны невелика и эффекты самовоздействия несущественны. Вдали от точки отражения поле необыкновенной волны вдоль луче вой траектории в приближении геометрической оптики определяется следующим соотношением 2 E ( i ) ~ ехр (- J aedz ). (5) 2-i Здесь Ej - поле на нижней границе ионосферы, показатель преломле ния п. » аг • Для гг , эе использовались значения з квазипро- дольном приближении. Коэффициент линейной трансформации необыкновенной волны з свистовую найден в / 9 / _ -га loL 1/ЧГ I , г-1 ,ч/ а \г -/7 Т=е ; a = c^fu. Ln^+ 2 (Vu-i)(ny-sinQK>* Jw , где и = cSjuf, = easy niy=-sin9sin\frvJ=2W~i)coix-s,LnsX- , "f - азимутальный угол волнового вектора волны на входе в ионосфе ру. Величина_Т( и> , 8 , У ) равна I при 0 = 8К, У = 0 (в плоскос ти векторов В0 и V N ) и быстро падает при .других значениях угла 0, как показано на рис. 3, где изображена зависимость Т(0) для частот 300 кГц (TI), 600 кГц (T2)t IOOQ кГц (ТЗ). В горизонталь ной плоскости изолинии Т( У ) близки к круговым. Для учета эффектов самсвоздействия решалось уравнение тепло вого баланса / I I / Л = 4+ __________ eE3U ) __________________ (6) Та 3rr?Tn &- (T)[(bJ-^HcOSX)2 i-1*(Те)] ’ 6