Проникновение радиоволн СВ диапазона через нижнюю ионосферу высоких широт / А. А. Арыков, В. Ф. Ларин, А. А. Остапенко, С. А. Румянцев ; АН СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. - Препр. ПГИ-86-03-45.

С учетом этих фекторов нужно найти мощность проходящих в верхние ионосферу волн, излученных наземным передатчиком. В магнитоактив ной плазме с тензором диэлектрической проницаемости £ электри ческое поле волны подчиняется волновому уравнению / 7 / Д£ - v(v-E)+ £-Ё =0 (I) 3 данной работе поле Е проходящих в верхнюю ионосферу волн найдено двумя способами: в приближении геометрической оптики и прямым ре шением волнового уравнения ( I ). При расчетах обоими методами излучение, падающее на нижнюю границу ионосферы , характеризуется потоком мощности Р/д)= 1А(в);1А(8)=ехр(-к9г), r^^/cosd . (2) Принятые модели распределения плотности электронов { М0= Ю м 5, г ^ у 00 км г , 1 (3) Ы 0 expL(z-lOO)/LJ у г ^ ЮОкгл. и частоты их столкновений с нейтралами ^ ( 2 ) показаны на рис. 2. Для распределения температуры электронов Те( 2 ) и нейтра лов Тп( 2 ) принята модель / I I / . 3. Определение выходной мощности излучения в приближении геометрической оптики Мощность излучения Р„, прошедшего через нижню хэ (выходная мощность), определяется следующим образом: рв = J РД Q)ezp (- ^ I 2зе d z ) Т ( Ч <в у ) d S , (4) Где Рт(6) - поток мощности на нижней границе ионосферы, заданный (2); * X = Я [ Z , Е ( & ) ] - показатель поглощения волны; T(gj , 9 , У ) - коэффициент линейной трансформации необыкновенной волны в свистовую моду на уровне критической плотности £к < ; * *) Отметим, что подобным образом линейная трансформация мод учиты валась при исследовании магнитосферного распространения высоко частотных радиоволн /1 2 /. 5