Программно-аппаратные средства систем автоматизации научных исследований / Акад. наук СССР, Кол. фил. им. С. М. Кирова, Поляр. геофиз. ин-т. – Апатиты : [б. и.], 1986. – 96 с.

Долезрения,детектора. Информациясописанногоприборабудетпредстав­ лятьсобоюсчеткаждогодетекторазанекоторыйинтервалопроса. Причемсчет будетзависетьотпространственной структурыобластивысыпания, времемен- ныхизмененийпотоковвысылающихсяэлектронов, геометрическогофактора, оп­ ределяемогоособенностямиприбора, иориентацийприборавпространстве. Ес­ лиMi(т) - скоростьсчетадетекторасномеромi (рассматриваетсянекоторый конкретныйканалспектрометра), то: Ni(T) ОPj'Ke.y3 , t) Ci (&, Г)вгпОйв?, (2) гдее,У-сферическиекоординатыточки,излучаюцейфотон(выбранасистемако­ ординатсначаломвсерединекристалласцинтилляционногодетектораиосьюz, направленнойвертикальновверх; 1(0, У1, t) - интенсивностьвысыпающихся электроновнаплоскостигенерациирентгеновскогоизлучения(обычнопринима­ етсяплоскостьионосферынауровне100-110 км); Р- средняяэффективность регистрациирентгеновскогофотонасцинтилляционнымдетектором; с.(е, f ) - геометрическийфактордетектора, зависящийотконструкцииколлиматораи угловогораспределениярентгеновскихквантовиопределяемыйкак C± ( G , Т ) = 3 i ( e , / ; ) f ( 0 ) , где зА вероятностьпопаданияфотона, движущегосявнаправлении е, f , наплоскостькристалласцинтиллятораf(ej - угловоераспределениефо­ тонов. Длявосстановленияпространственнойструктурыобластивысыпанияпо величинамсчетаHi(t) необходимовобщемслучаерешитьсистемуинтегральных уравнений(I). Сейчаснебудемрассматриватьвопрос, какполучитьоценку этогорешенияподаннымконечногонабораспектрометроввприборе. Однако ясно, чтокакдляточногорешения, такидляоценкинеобходимознатьфунк­ цииc . ( e , f ), которыеопределяютконструктивнымиособенностями(si(6, у?)) ихарактеромгенерацииэлектронамирентгеновскихквантов, особенностямиих прохождениячерезатмосферудоточкирегистрации(f(0)) Л ,8/. Вданнойстатьерассмотримвопросовычислениифункцийsi(9, У’). Считая всеспектрометрыприбораодинаковыми, выделимоданизних, опускаявдаль­ нейшеминдексi. Выбраннуюранеесистемукоординатдоопределимтак, чтобы ось"X" проходилавплоскостисимметриивыбранногоспектрометра(рис.2). Пустьпонаправлению, определяемомууглами е.У-', падаетплоскийпучокфото­ нов. Еслисчитать, чтоколлиматоридеальный, т.е. каждыйфотон, попавшийв коллиматор, теряется, тофункцияs(e,f ) будетпропорциональнаплощадипе­ рекрытияпроекцийчувствительнойобластикристаллаи входногоотверстия коллиматоранаплоскость, перпендикулярнуюкпадающемупучку. Длянахожде­ нияпроекцийвведемсистемукоординат, повернугуюотносительноисходнойна угол0о вокругоси"У" так, чтобыось"X" прошлапоплоскостикристалла (рис.2). Тогдавэтойсистемекоординатдлякривой, ограничивающейчувстви­ тельнуюобластькристалла, имеемуравнения: Z*= о, х’2 + у'2 = I (3) идлякривой, ограничивающейвходноеотверстиеколлиматора: 2 Z ' + h 2x '« I , х ' 2 + у ' 2 - I , (4 ) и , п н н г, шах rain m a x “ m i n ГДс h T ш ------ ------------ h„ в — .... ..... — — - • 1 R 2 R гдеHinax* Hmin ~ максимальнаяиминимальныевысотыколлиматора, Р- его внутреннийрадиус. Вуравнениях(3,4) вкачествеединицыизмерениядлины принятрадиусколлиматора. Проекцийэтихкривыхнаплоскость, перпендикуляр­ нуюпучку, легконаходятсяиесть: 86